人生就像蒲公英看似自由却身不由己
范文一：RC电路的时间常数
RC
【目的】,
研習電容器的充電與放電。
【原理】,
RC線路圖如圖1所示。分兩類情形討論,為
開始時 為0?(即(一)充電情形(開關S在t?=?0時與a接觸),設電容器的電位差VC原來沒有電荷)。由能量守知 恆;電源提供之功率等於電阻和電即
容之功率,又 ,???以及
(因 為)
(起始條件為q(0)=0)此方程式的解為 ～如圖2(a)所示。
～如圖2(b)所示。RC即所謂capacitive?time?constant～因次時間～ 為。本例中 可改寫 為～在時間 時當t=?時～q(?)=Cε～是充電量的極值。故 時～電荷、電壓升到極值之63%。
(二)放電情形(開關S在t=0時與b接觸),設電容原有電荷q～電壓V。00放電的電路方程
由前面的ε=i?R+?方程～1
因 0～ 而改寫為 T0=iR+??～ (起始條件q(0)=?q)20此方程式之解為 (如圖3(a))
i= =???????????????????(如圖3(b)取值
值)
C時～電荷、電壓原值之為37%。即在t=?R2
【步驟】,
(1)
電阻及電容串聯在麵包板上～如圖4～連接訊號值生器(選擇方形波)及示波器。(2) 分別
CH1及 CH2調至GND～調整垂直POISTION～使基準線呈水平～調整適當並的亮度及聚焦(亮度太亮易損螢幕)～再
CH1及 CH2調整至AC?狀態。
(3)
訊號選擇模式調整至CH1及CH2～調整並SEC/DIV及VOL/DIV至適當刻度～使楚的看到輸入訊號。清
※注意,CH1及CH2的VOL/DIV必須相同。
(4)
訊號選擇模式調整至DUAL時～螢幕上可同時顯示出CH1及CH2的輸入訊號。(5) 此時調整訊號值生器之頻率～使電容完全充放電～如圖5。(6) 記錄電壓充電至原值的63%及放電至原值的37%所需的時間～計算百分誤並差。
【實驗表格】,
一、 電阻R?=?________W????電容C?=?________ ???時間常數 =?________ sec
,值充電 (?T為充電至原值的63?%所需時間)
方波頻率(Hz)SEC/DVT?的格數T?(sec)項次百分誤差 ,1
2
B值放電 ( T為放電至原值的37 %所需時間)
方波頻率(Hz)SEC/DVT?的格數T?(sec)項次百分誤差 ,1
2
二、電阻R?=?________W????電容C?=?________ ????時間常數 =?________ sec
,值充電 (?T為充電至原值的63?%所需時間)
方波頻率(Hz)SEC/DVT的格數T?(sec)項次百分誤差 ,1
2
B值放電 ( T為放電至原值的37 %所需時間)
方波頻率(Hz)SEC/DVT的格數T?(sec) 項次百分誤差 ,1
2
【問題】,
(1)如果要使電容器快速充電～則RC值得大小應如何,越大,或越小,什,為麼
(2)放電時 電流負值是代表什意思,為麼
范文二：RC电路时间常数
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RC电路时间常数
1).RC电路过渡过程产生的原因
图1
简单RC电路如图1所示，外加电压源为US，初始时开关K打开，电容C上无电压，即uC(0,)=0V。
当开关K闭合时，US加在RC电路上，由于电容电压不能突变，此时电容电压仍为0V，即uC(0+)=0V。
由于US现已加在RC组成的闭合回路上，则会产生向电容充电的电流i，直至电容电压uC=US时为止。
根据回路电压方程，可写出
解该微分方程可得
其中τ=RC。
根据回路电压的分析可知，uC将按指数规律逐渐升高，并趋于US值，最后达到电路的稳定状态，充电波形图2所示。
图2
2).时间常数的概念及换路定律:
从以上过程形成的电路过渡过程可见，过渡过程的长短，取决于R和C的数值大小。一般将RC的乘积称为时间常数，用τ表示，即
τ=RC
时间常数越大，电路达到稳态的时间越长，过渡过程也越长。
不难看出，RC电路uC(t)的过渡过程与电容电压的三个特征值有——————————————————————————————————————
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关，即初始值uC(0+)、稳态值uC(?)和时间常数τ。只要这三个数值确定，过渡过程就基本确定。
电路状态发生变化时，电路中的电容电压不能突变，电感上的电流不能突变。将上述关系用表示式写出，即:
一般将上式称作换路定律。利用换路定律很容易确定电容上的初始电压
微分电路
电路结构如图W-1，微分电路可把矩形波转换为尖脉冲波，此电路的输出波形只反映输入波形的突变部微分电路分，即只有输入波形发生突变的瞬间才有输出。而对恒定部分则没有输出。输出的尖脉冲波形的宽度与R*C有关(即电路的时间常数)，R*C越小，尖脉冲波形越尖，反之则宽。此电路的R*C必须远远少于输入波形的宽度，否则就失去了波形变换的作用，变为一般的RC耦合电路了，一般R*C少于或等于输入波形宽度的微分电路1/10就可以了。微分电路使输出电压与输入电压的时间变化率成比例的电路。微分电路主要用于脉冲电路、模拟计算机和测量仪器中。最简单的微分电路由电容器C和电阻器R组成(图1a)。若输入 ui(t)是一个理想的方波(图1b)，则理想的微分电路输出 u0(t)是图1c的δ函数波:在t=0和t=T 时(相当于方波的前沿和后沿时刻), ui(t)的导数分别为正无穷大和负无穷大;在0,t,T 时间内，其导数等于零。 微分电路 微分电路的工作过程是:如RC的乘积，即时间常数很小，在t=0+即方波跳变时,电容器C 被迅速充电,其端电压，输出电压与输入电压的时间导数成——————————————————————————————————————
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比例关系。 实用微分电路的输出波形和理想微分电路的不同。即使输入是理想的方波,在方波正跳变时,其输出电压幅度不可能是无穷大,也不会超过输入方波电压幅度E。在0,t,T 的时间内,也不完全等于零,而是如图1d的窄脉冲波形那样,其幅度随时间t的增加逐渐减到零。同理,在输入方波的后沿附近,输出u0(t)是一个负的窄脉冲。这种RC微分电路的输出电压近似地反映输入方波前后沿的时间变化率，常用来提取蕴含在脉冲前沿和后沿中的信息。 实际的微分电路也可用电阻器
R和电感器L来构成(图2)。有时也可用 RC和运算放大器构成较复杂的微分电路，但实际应用很少。
积分电路目录[隐藏]
简介
电路型式
参数选择
更多相关
[编辑本段]简介
标准的反相积分电路积分电路主要用于波形变换、放大电路失调电压的消除及反馈控制中的积分补偿等场合。
[编辑本段]电路型式
图?是反相输入型积分电路，其输出电压是将输入电图???压对时间的积分值除以时间所得的商，即Vout=-1,C1R1?Vin dt，由于受运放开环增益的限制，其频率特性为从低频到高频的-20dB,dec——————————————————————————————————————
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倾斜直线，故希望对高频率信号积分时要选择工作频率相应高的运放。 图?是差动输入型积分电路，将两个输入端信号之差对时间积分。其输出电压Vout=1,C1R1?(Vin2-Vin1)dt;若将图?的E1端接地，就变成同相输入型积分电路。它们的频率特性与图1电路相同。
[编辑本段]参数选择
主要是确定积分时间C1R1的值，或者说是确定闭环增益线与0dB线交点的频率f0(零交叉点频率)，见图?。当时间常数较大，如超过10ms时，电容C1的值就会达到数微法，由于微法级的标称值电容选择面较窄，故宜用改变电阻R1的方法来调整时间常数。但如所需时间常数较小时，就应选择R1为数千欧,数十千欧，再往小的方向选择C1的值来调整时间常数。因为R1的值如果太小，容易受到前级信号源输出阻抗的影响。 根据以上的理由，图?和图?积分电路的参数如下:积分时间常数0(2s(零交叉频率0(8Hz)，输入阻抗200kΩ，输出阻抗小于1Ω。 [1]
[编辑本段]更多相关
积分电路电路结构如图J-1，积分电路可将矩形脉冲波转换为锯齿波或三角波，还可将锯齿波转换为抛物波。电路原理很简单，都是基于电容的冲放电原理，这
里就不详细说了，这里要提的是电路的时间常数R*C，构成积分电路的条件是电路的时间常数必须要大于或等于10倍于输入波形的宽度。输出信号与输入信号的积分成正比的电路，称为积分电路。 原理:从图得，Uo=Uc=(1/C)?icdt,因Ui=UR+Uo,当t=to时，Uc=Oo.——————————————————————————————————————
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随后C充电，由于RC?Tk,充电很慢，所以认为Ui=UR=Ric,即ic=Ui/R,
故 Uo=(1/c)?icdt=(1/RC)?Uidt 这就是输出Uo正比于输入Ui
的积分(?Uidt) RC电路的积分条件:RC?Tk
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范文三：RC电路时间常数
1).RC 电路过渡过程产生的原因
图1
简单RC 电路如图1所示，外加电压源为US ，初始时开关K 打开，电容C 上无电压，即uC （0－）=0V。
当开关K 闭合时，US 加在RC 电路上，由于电容电压不能突变，此时电容电压仍为0V ，即uC （0+）=0V。
由于US 现已加在RC 组成的闭合回路上，则会产生向电容充电的电流i ，直至电容电压uC=US时为止。
根据回路电压方程，可写出
解该微分方程可得
其中τ=RC。
根据回路电压的分析可知，uC 将按指数规律逐渐升高，并趋于US 值，最后达到电路的稳定状态，充电波形图2所示。
图2
2). 时间常数的概念及换路定律：
从以上过程形成的电路过渡过程可见，过渡过程的长短，取决于R 和C 的数值大小。一般将RC 的乘积称为时间常数，用τ表示，即
τ=RC
时间常数越大，电路达到稳态的时间越长，过渡过程也越长。
不难看出，RC 电路uC(t)的过渡过程与电容电压的三个特征值有关，即初始值uC(0+)、稳态值uC(∞)和时间常数τ。只要这三个数值确定，过渡过程就基本确定。
电路状态发生变化时，电路中的电容电压不能突变，电感上的电流不能突变。将上述关系用表示式写出，即：
一般将上式称作换路定律。利用换路定律很容易确定电容上的初始电压
微分电路
电路结构如图W-1，微分电路可把矩形波转换为尖脉冲波，此电路的输出波形只反映输入波形的突变部微分电路分，即只有输入波形发生突变的瞬间才有输出。而对恒定部分则没有输出。输出的尖脉冲波形的宽度与R*C有关（即电路的时间常数），R*C越小，尖脉冲波形越尖，反之则宽。此电路的R*C必须远远少于输入波形的宽度，否则就失去了波形变换的作用，变为一般的RC 耦合电路了，一般R*C少于或等于输入波形宽度的微分电路1/10就可以了。微分电路使输出电压与输入电压的时间变化率成比例的电路。微分电路主要用于脉冲电路、模拟计算机和测量仪器中。最简单的微分电路由电容器C 和电阻器R 组成（图1a ）。若输入 ui(t)是一个理想的方波（图1b ），则理想的微分电路输出 u0(t)是图1c 的δ函数波：在t=0和t=T 时（相当于方波的前沿和后沿时刻）, ui(t)的导数分别为正无穷大和负无穷大；在0＜t ＜T 时间内，其导数等于零。 微分电路 微分电路的工作过程是：如RC 的乘积，即时间常数很小，在t=0+即方波跳变时, 电容器C 被迅速充电, 其端电压，输出电压与输入电压的时间导数成比例关系。 实用微分电路的输出波形和理想微分电路的不同。即使输入是理想的方波, 在方波正跳变时, 其输出电压幅度不可能是无穷大, 也不会超过输入方波电压幅度E 。在0＜t ＜T 的时间内, 也不完全等于零, 而是如图1d 的窄脉冲波形那样, 其幅度随时间t 的增加逐渐减到零。同理, 在输入方波的后沿附近, 输出u0(t)是一个负的窄脉冲。这种RC 微分电路的输出电压近似地反映输入方波前后沿的时间变化率，常用来提取蕴含在脉冲前沿和后沿中的信息。 实际的微分电路也可用电阻器
R 和电感器L 来构成（图2）。有时也可用 RC 和运算放大器构成较复杂的微分电路，但实际应用很少。
积分电路目录[隐藏]
简介
电路型式
参数选择
更多相关
[编辑本段]简介
标准的反相积分电路积分电路主要用于波形变换、放大电路失调电压的消除及反馈控制中的积分补偿等场合。
[编辑本段]电路型式
图①是反相输入型积分电路，其输出电压是将输入电图①②③压对时间的积分值除以时间所得的商，即Vout=-1／C1R1∫Vin dt，由于受运放开环增益的限制，其频率特性为从低频到高频的-20dB ／dec 倾斜直线，故希望对高频率信号积分时要选择工作频率相应高的运放。 图②是差动输入型积分电路，将两个输入端信号之差对时间积分。其输出电压Vout=1／C1R1∫(Vin2-Vin1)dt ；若将图②的E1端接地，就变成同相输入型积分电路。它们的频率特性与图1电路相同。
[编辑本段]参数选择
主要是确定积分时间C1R1的值，或者说是确定闭环增益线与0dB 线交点的频率f0(零交叉点频率) ，见图③。当时间常数较大，如超过10ms 时，电容C1的值就会达到数微法，由于微法级的标称值电容选择面较窄，故宜用改变电阻R1的方法来调整时间常数。但如所需时间常数较小时，就应选择R1为数千欧～数十千欧，再往小的方向选择C1的值来调整时间常数。因为R1的值如果太小，容易受到前级信号源输出阻抗的影响。 根据以上的理由，图①和图②积分电路的参数如下：积分时间常数0．2s(零交叉频率0．8Hz) ，输入阻抗200kΩ，输出阻抗小于1Ω。 [1]
[编辑本段]更多相关
积分电路电路结构如图J-1，积分电路可将矩形脉冲波转换为锯齿波或三角波，还可将锯齿波转换为抛物波。电路原理很简单，都是基于电容的冲放电原理，这
里就不详细说了，这里要提的是电路的时间常数R*C，构成积分电路的条件是电路的时间常数必须要大于或等于10倍于输入波形的宽度。输出信号与输入信号的积分成正比的电路，称为积分电路。 原理：从图得，Uo=Uc=(1/C)∫icdt,因Ui=UR+Uo,当t=to时，Uc=Oo.随后C 充电，由于RC≥Tk,充电很慢，所以认为Ui=UR=Ric,即ic=Ui/R,故 Uo=(1/c)∫icdt=(1/RC)∫Uidt 这就是输出Uo 正比于输入Ui 的积分（∫Uidt） RC 电路的积分条件：RC≥Tk
范文四：LC滤波电路的时间常数怎么计算
LC滤波电路的时间常数怎么计算
1.rc振荡回路电容器的电压有:
电压=U*exp(-t/rc),
-t/rc次方. U表示电压初值,rc表示电阻电容,t为经过的时间,exp(-t/rc)表示e的
时间常数τ =rc ,即电容电阻的乘积,引入时间常数后电压=U*exp(-t/τ)
因此,零输入响应的电压变化是一个指数衰减的过程,理论上是无穷时间,但一般是到3~5个时间常数就认为衰减结束了.
因此放电时间取决于时间常数τ =rc .
2.对于lc振荡回路,情况比较复杂,
你只记得于LC的乘积有关就可以了.
要详细的话也麻烦.对一般的LRC回路
按R>2*sqr(L/R)
R=2*sqr(L/R)
R<2*sqr(l )="" sqr(x)表示根号下(x)="">
分为三种情况,大致地说,放电时间取决于电路中R,L,C的值,U不等于0而I=0时,电容通过L,R放电,解二阶偏微分方程可以得到两个特征值如:
p1=-(R/2L)+spr[(R/2L)*(R/2L)-1/LC] p1=-(R/2L)-spr[(R/2L)*(R/2L)-1/LC] 电容电压=[U/(p2-p1)]*[p2exp(p1*t)-p1exp(p2*t)]
你可以据此分析电容放电时间与LRC的关系.
麻烦的多,因此你只记与LCR的值有关就行了.没有R时就令R=0,因此只于LC的乘积有关了
1.rc振荡回路电容器的电压有:
电压=U*exp(-t/rc),
U表示电压初值,rc表示电阻电容,t为经过的时间,exp(-t/rc)表示e的-t/rc次方.
时间常数τ =rc ,即电容电阻的乘积,引入时间常数后电压=U*exp(-t/τ)
因此,零输入响应的电压变化是一个指数衰减的过程,理论上是无穷时间,但一般是到3~5个时间常数就认为衰减结束了.
因此放电时间取决于时间常数τ =rc .
2.对于lc振荡回路,情况比较复杂,
你只记得于LC的乘积有关就可以了.
要详细的话也麻烦.对一般的LRC回路
按R>2*sqr(L/R)
R=2*sqr(L/R)
R<2*sqr(l )="" sqr(x)表示根号下(x)="">
分为三种情况,大致地说,放电时间取决于电路中R,L,C的值,U不等于0而I=0时,
电容通过L,R放电,解二阶偏微分方程可以得到两个特征值如:
麻烦的多,因此你只记与LCR的值有关就行了.没有R时就令R=0,因此只于LC的
乘积有关了、
T=1/f
f=1/2πω
ωL=1/ωC
范文五：RC电路时间常数的电压对称法快速测量
第 ,,卷 第 ,期 大 学 物 理 ,, ( ,, ( , ,, , , ,年 ,月 ,, ,, ,,,,,,, ,,,,， , ,, ,, ( , , , , 电 路 时 间 常 数 的 电压 对 称 法 快 速 测 量 ， ， ， 龙 姝 明 王 风 华 杨 俊 海 刘 全 一 , ( (陕 西理 工 学 院 物 理 系 ，陕西 汉 中 ,, ,; , , ,, (陕 西理 工 学 院 物 理 系 电 信 , 陕 ,级 ， 西 汉 中 ,, , ,, , ) 研 在 一 设 , ，。 摘 要 : 究 发 现 ， 因果 周 期 方 波 信 号 激 励 下 ， 阶动 态 电 路 的 稳 态 响 应 是 因 果 周 期 信 号 ( 方 波 信 号 电压 的最 大 值 , ， 。 。 , … “ … 电容 电压 波 形 关 于 时 间 轴 有 特 殊 的对 称 性 ( 用 ,电 容 电 压 的最 大 值 ,… 和 最 小 值 “ … 满 足 关 系 , 一 , 。 ( 利 ,电 路 稳 态 可 为 响 应 的 电 压 对 称 性 ， 导 出 电路 时 间 常 数 ,的 快 速 测 量 方 法 和 计 算 公 式 ， 电 容 量 测 量 提 供 可 靠 的快 捷 方 法 ( 一 稳 时 对 关 键 词 : 阶 动 态 电路 ; 态 响 应 ; 间 常 数 ; 称 性 , ,
, , ( 中 图 分 类 号 : , , ( ;,,, , , 文献标识码 : , ,
,, — ,, , , ) ,, , —, 文章 编 号 :,, , , (, , , —, ,, 动态 电路 时 间常 是 图 ,所示 一 阶 电路 的重 要 们对 因果 周期 方 波 激励 下 的 ,,电路 的电 容 电压 函 其倒 数是 一 阶 , (参数 ， , 或 )电路 充 电 和 放 电速 发 ,( , 数进 行 了深入 的
， 现 了测 量 一 阶 , 或 , ) , ,越 即 , ,或 , , ,越小 ) 研 究
, 度 的度 量 :,” 大 ( , , ,, ，, 测 电路 时 间常数 的 电压 波 形 对 称 性 方 法 ( 量 操 作 步 或 , 电路 充放 电速度 越快 ( 用测 量 电路 时 间常 ( , ) 利 骤是 : ,，数 ( 可测 量 接人 电 路 的 电容 或 电感 量 的 大小 (电容 , (、 )选 择 占空 比 , , 频 率 可 调 的 因果 周 期 方 波 如量 或 电感量 的 测 量 相 对来 说 是 比较 困难 ， 果 容 易 用 信 号 源 ， 双踪 示 波器 观察 电容 电压 波形 ; ,( , 电路 的 值 ， 可 计 算 电容 量 ,,测得 , 或 , ) , 就 , 。 调 ， )信 号 源 电压 , 固定不 变 ， 整信 号 源频 率 , ,,) , , ”( , 或 电感 量 , , ( 使, 或 ,电路 稳 态 电阻 ,电路稳 态 电容 电压波形 ( , 电压 波形 )相对 方波 信 号源 的 “ 上 电压 平 均 值 线 ” 下 ,( ) ,, 对 “ 称” 尺 只 且展 开 的纵 向 “ 度 ” 有 信 号 源 电 压 纵 向 频率 可调的周 期方波 信号源 尺 “ 度” 即 ,, 电容 的一 半 ， 电容 电压 最 小值 , ,,, ， 幅度 为 ; , ,,，; ,… ,, 电压 最 大值 “ … , “, ,… 一 ; ,,, ( 一 采 用 电压对 称法 ， 阶 ,,和 ,,电路 时 间 常数 图 , 一阶 ,,电 路 且读 数误 差理 论 上 最小 ( 可 以根 的测 量极 其方 便 ， 也 电 测 据 “ 压 对 称 法 ” 量 时 间 常 数 的 原 理 设 计 出 专 门 测量 一 阶 , ,电 路 时 间 常 数 有 很 多 方 法 ( 的高 精度 电容 、 电感测 量仪 器 ( (, 即 ,电路 中 电容 电压 由 ,值 常用 充 电 , , ,值 法 ( , , , 一 阶 , 电路 稳 态 响 应 函数 (,充 电达到 电源 电压 , 的 , , ,倍 的过 程所 用 时 间等 于 )和放 电 , , ,值 法 ( , 电路 中 电容 电压 由 (, 即 , 先 下 面以 ,,电路 为 例 ， 由理 论 分 析 导 出 时 问 。 。 (, 倍 放
电到 电源 电压 , 的 , , , 的过 程所 用 时 间 等 再 常数 的计 算 公式 ， 讨论 实验 测量 的方 法步 骤(于 , 都 因 为 充 放 电 太 快 而 在 示 波 器 时 间 轴 上 展 开 ) , 分 析 一 阶 , 电 路 在 因 果 周 期 方 波 激 励 下 的 完 结 的尺度 太小 导致 的读 数测 量 困难 ， 果 误 差很 大 ， 全 响应 有 两种 方法 (由这种 测量 方 法计 算 出 的 电 容 量 精 度 非 常 有 限(文 以 方法 一 : 电路 通 电时 刻 为 计 时起 点 ，取 , 的连续 积 分测 量 法 和 半 值 测 量法 都 存 在测 量 献〔 〕 ,) ， ( 一 ,, 求 出 电路 在 因果 周期 方 波信 号 激励 下 的全 为 时操 作不 方便 而 且误 差较 大 的 问题( 了更 加精 确 、 响应( ( 实际是 零 状 态 响应 ) 先 求单 位 阶跃 信 号 激励 , 或 , 电 为快 速 方 便 地 测 量 , ( , ) 路 的 时 间 常 数 ， 电 再 下 的零 状态 响应 ， 利 用 线 性 时 不 变 电 路 的叠 加 性 容量 ( 电感 量 ) 确 测量 提 供 行 之 有 效 的 方 法 ， 或 精 我 对 和 时不 变性 ， 单 位 阶跃 响应 延 时叠 加 导 出 ,初
, — , , ;修 回 日期 :, , , — , 收 稿 日期 :, , , — 值 ,
, , , — , , 龙姝 明 ( ,, ) 男 ， 西 城 固人 ， 西 理 工 学 院物 理 系教 授 ， 究方 向 为理 论 和计 算 物理 ， 息 处 理 作 者简 介 : ,,一 ， 陕 陕 研 信 , , 大 学 物 理 , 第 , 卷 条 件下 的电容 电压 函数 解析式 ( ， , (— 一 , , , — , ) ， ?, ) (,
, 〕 , ,, 见 ) 因果 周期方 波信号 源 ( 图 , 的 电压 函数 可, ,
利 , () 用 单位 阶跃 信号 函数 , ， , , 卜 ， , 其 中 ,由观察 时间长 度 决定 ， :〔 , , 此 处 的 画 如 ) 方括号 表示取 整运 算 ( 出电容 电压 波 形 ( 图 , ， 十 , , 十 或在示 波 器上 观 察实 验 ,,电路 电容 电压 波形 都 能 注 记 及其延 时组 合给 出为 ( 意 观 察 时段 取 为 ,,,， , 发现 ， ,电路 在 因 果周 期 方 波 信 号 激励 下 ，电路 工 ,, ，) , ，的整数部 分为 , , 每 作 较长 时间后 ( 个周 期 中 电容 电压 最 大 值 “ 与 方 波 信 号 电 平 的差 值 等 于 电 容 电 压 的 最 小 值 , ,, , ，() , , ,, ) , , — , ) , , 〔 (一 , 一 (— , , , 〕 。 可见 ,, 和 ， ,值 关 于 电 容 电压 平 均值 “ , ( , ,, ,, , , , () ‰, ,, , , 一 (一 , , , 〕 〔 (一 ) , , — , ) () , ,, ， , , 。,是对 称 ( , , , ) ,和信 号 源 电压 的平 均值 ,, 而 , ,, 称 的 ， 且 , ,, ， 这 种 现 象 为 电压对 称 现 象 (见 :〔, 一 ,, , 〕 , 图 ,) ( , ,是其 中 , 是方波 信号 源 电压 幅度 ， ( ) 单 位 冲激 信 号 函数 ， 号表示 卷积运 算 ， 为信 号周期 ( ? , , , , , , , .
