范文一:中班科学纸的特性
中班科学纸的特性
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活动名称:科学《你熟悉我吗,》
活动目标:
1、激起幼儿探索纸的秘密的爱好。
2、培养幼儿动手操纵的能力和初步的比较探究的能力。 3、引导幼儿通过操纵、游戏感知纸的特性~了解纸在生活中的利用。
活动预备:
白纸人手两张、皱纹纸、彩色纸等若干~彩色笔水若干、小盘五个、磁带一盘美术作品展板若干
活动重点:通过操纵和游戏感知纸的特性
活动难点:了解纸在生活中的利用
活动进程:
一、情境导进:下雪了
1、通过撕雪花片、团雪球、做彩色雪球和小实验:纸的燃烧等活动引导幼儿初步了解纸的特性。
2、讨论、小结
通过幼幼、师幼之间的讨论了解纸易撕、易皱、易吸水、易燃烧的特性~根据纸的特性知道在生活中我们应当怎样爱惜
1 / 2
纸张。
二、结合生活实际扩大知识
1、在生活中你还见到过甚么样的纸,请幼儿结合自己的生活实际和提供的各种各样的纸进行介绍。
2、教师结合生活介绍特殊的纸。
3、介绍纸的发明者:东汉时期的蔡伦
三、游戏《假设我是一张纸》
四、活动延伸:我们都应当爱惜纸~把撕的雪花片捡起来扔到垃圾箱。
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范文二:纸的特性
一、 纸的材料特性及家具纸模型的优势和特点
二、 纸模型, 有时也可以称作卡片模型, 是一种由纸
(通常是厚纸或卡片) 制成的模型。
这是一种消闲物品, 有时也是小孩的手工之一。它在日本及欧洲(尤以东欧地区) 较为 流行。 纸模型根据其图纸的来源, 主要可分为两类:其一是市面上有售的印刷品及书籍; 其二则是可以从网上下载免费的图纸, 再自行打印及剪贴。 纸模型是以纸为主要制作材 料并以封闭部件组合起来的“比例模型”。国外对纸模型的叫法有
“Papermodel”“Papercraft ”“Card model”等等。
三、 商业纸模型在 二十世纪 早期的 杂志 中已经出现,而在二次大战中最
为盛
四、
五、 纸模型
六、 行,因为当时纸的 供应 相比起其它物品较为 充裕 。而在英国设计及
出版的《 Micromodels 》,在 1941年开始曾盛行一时;其题材也是多元 化的,有建筑物、船舰、 飞机 、 坦克 等,而 波兰 的“GPM”在出版纸模 型上也是十分有名的。但随着塑胶模型的普及,商业纸模型则较为少见 了。 不过,由于纸模型的相对廉宜及拼砌的 容易 (纸模型不用自行上 色,但大多塑胶模型则需要;而且前者在粘贴上也就更为容易,只用普 通 胶水 便可),所以在二十一世纪的今天,纸模型仍有其市场价值,而 且在网络上仍能购买到不少的纸模型,大多都是以建筑物及战舰为主。 在台湾, 更有人设计了不少的纸模型明信片, 如作为 纪念品 出售; 此外, 在台湾, 有出版社更推出含有著名建筑 (如台湾总统府) 等图纸的书籍。
七、 免费类别
八、 免费纸模型则是随着网络普及而兴起的,而且因为它们大多是免费
下载 及使用喷墨打印机的 成本 低廉,更
九、
十、 纸模型
十一、 可以随着自己的喜好而调整大小,自由度极高;故愈来愈多人喜欢 在网上下载纸模型来拼砌。自 2000年,(一说是 1999年,雅马哈发动 机株式会社机车模型开始)左右开始,世界各地不少纸模型的喜好者把 自己设计的图纸 公布 于网络上,供其他爱好者下载。 而模型的种类, 因为纸的可塑性,模型的造型因而可以变得极为多元化,再加上现时日 本动漫的流行,故纸模型除了有 传统 的建筑物、船舰、 汽车 之外,还有 不少与动漫相关的 角色 , 如高达, keroro 军曹等的纸模型图样也相继推 出。
十二、 而不少的商业机构有见及此,便把它们的产品设计成纸模型, 例如雅马哈发动机株式会社;或是自行设计纸模型(大多以著名的事物 为 蓝本 ),这在不少打印机品牌的网页上可以见到, Canon 的
CreativePark 正是一个例子; 更有不少官方网站利用纸模型作为其推广 手段 之一,如日本 电影 《没有出路的海》(ja:出口のない海),则以 多期连载潜艇模型来引起大众注意。
十三、 随了从网上下载图纸外, 有 经验 的纸模玩家通常会在纸上构作, 或使用绘图软件(如 AdobeIllustrator 等) 创作 图纸,而且现在有软 件(如 PePaKuRa )可以引入原有的立体图像转变为纸模图纸,所以有更 多的人把它们的立体创作上载上网以供大家分享, 而纸模的类型则更为 多元化了。
十四、 由于纸模型的风气盛行,有一些原本把自己设计的图纸上传的 人也出版了在市场上 贩卖 的版本, 故这间接地把逐渐衰退的商业纸模行 业重回 轨道 ,这现象在台湾及日本颇为常见。
制作 拼砌方法
有些商业纸模型是预切的刀模,即是不需要 剪裁 便可以把部件拆出来 的;可是仍有不少的是要用 剪刀 把部
纸模型
件一件件的剪出来,才能进行拼砌。 有经验的玩家建议在用刀具剪裁前用 一些钝的器具压出折边,可以令效果更好;而在粘贴时则应该用扫子把浆 糊涂的平均更佳;在制造圆柱时,使用笔等物件辅助则较为理想;而纸是
容易 弯曲 的材料,所以在必要时也应该加上较硬的物件,如木条等以加固 模型。纸模型大多是预先涂色,所以在拼砌后即可以完成;但不少人也会 为自己的纸模 加工 及上色。
制作
制作纸模型纸张的选择有几种:
1、 一般纸模型都选择 120g-180g 左右的白卡纸, 哑粉纸 , 亚光铜版纸, 喷墨打印纸都可以,不要选择高光
纸模型
铜板纸,避免纸张吸墨。相片纸成本较高,表面光滑,在粘贴时不易粘牢。 台湾、香港一般也称为西卡纸或飞行纸,用喷墨或彩色激光打印机直接打 印在卡纸上制作。纸张的厚度选择也可以根据纸模型的题材选择,一般涉 及到弧面的纸模型,如人物,模型龙骨蒙皮等选择 120g-150g 的,建筑、 坦克等弧面较少的可以采用 150g-180g 的,个别也可以用 200g-220g 左右 的卡纸。
A3, A4卡纸在纸张商店和 打印纸 店有售。
如果新手对纸的克种和厚度没有概念的话,复印纸是 70g 的,一般克 数越重,纸越厚,因为纸的面积是一定的。
2、纸模型纸型大多选择 A4幅面的,市面上所见的名片纸一般比标准 的打印纸窄。
3、如果模型制作中部分部件对纸张的厚度有特殊要求,也可以通过裱 纸来解决,用 橡胶 辊滚平,防止气泡产生。当然最好是准备一些不同厚度 的纸。
4、喷墨打印在制作前在打印稿上喷素描定性胶,这样可以保证在制作 过程中不会弄伤纸模型,也可以保证不褪色。
5、制作龙骨一般打印出白稿或将原版纸模型 龙骨 的白稿贴在 1mm 的纸 板上制作。
普及
在过去,纸模型只是小众的兴趣,并没受到太大的重视;但到了现在, 由于网络的发展,纸模变得更为盛
纸模型
行了;在世界上不同的地区,如德国及台湾,有不少纸模爱好者成立了关 于纸模型创作的网络社群及 网页 ,借此与其他人 分享 制作纸模型的心得; 而且更定期在不同地方举行展览,使纸模型变得更为普及,并成为不少杂 志的专题,如香港的《 Metropop 》等。
纸模型在 东欧 、日本等地是一种非常普及的模型爱好,但在中国大陆 还不多见。
纸模型的好处在于,比例庞大(1:25、 1:16战车, 1:200舰船比比 皆是,很多成品超过 1米,甚至不乏数米长的超大作品),起点低(只要 一把剪刀、一瓶胶水就可以开始制作),价格便宜(那是以前,现在好一 些的模型大多要 300以上),绿色环保(这是当然,不需自己涂装,不用 闻油漆味道了)等优点。
纸模型的制作和塑料模型截然不同。 塑料模型是厂家已经做好的造 型,基本上只需要简单的组装和改造,然后就是喷涂的工夫了。而纸模 型是完全印在平面的纸张上的,制作是一个从平面到立体的过程,难度 相当高,尤其是东欧生产的精密纸模,往往有数千个 零件 (塑料模型有 几百个就几乎是最多的了),一款模型的制作 周期 ,往往需要数月,甚 至半年以上。但这也是纸模的特点,像我这样不喜欢涂涂画画,只喜欢
动作制作的人,纸模型就是最好的选择。 方法
十五、 纸的种类及其制作特点
十六、 家具纸模型的一般制作步骤
十七、 家具纸模型案例展示
范文三:1_水中气泡的特性研究
第20卷 第1期 西 安 工 业 学 院 学 报 Vol 120 No 112000年3月 JOURNAL OF XI πAN INSTITU TE OF TECHNOLO GY Mar 12000
水中气泡的特性研究
张建生1, 孙传东2卢2Ξ
(11西安工业学院数理系, 陕西西安) 摘 要: 水面的风速之间的关系; 给出了一般情况; 并阐述了气泡的光散射特性以及一种计算光学特性的, 为气泡的光学特性研究指. , 所拍气泡图像清晰明辨; 进一步对图像的分析表明气泡运动速度与理论计算结果是一致的. 据此我们认为采用光学方法研究尾流气泡并且依此对目标进行跟踪是完全可行的.
关键词: 气泡; 气泡密度; 末速度; 光学特性; 高速摄影
中图号: TV131. 32 文献标识码: A 文章编号: 100025714(2000) 0120001208
Air bubbles in w ater
ZHA N G Jian 2sheng , S U N Chuan 2dong , L U Di 122
(11Dept of Mathematics &Physics ,Xi ’an Institute of Technology ,Xi ’an 710032,China ;
21Xi ’an Institute of Optics and Precision Mechanics ,CAS )
Abstract : The relation between air bubbles density and the depth from surface of water ,the wind speed at water surface is introduced in this paper. Motions of bubbles of small ,intermediate and large size are also stated too. The light scattering property of bubbles is discussed and a simple method to calculate the optical property of air bubbles is clarified. In this paper ,problems related to the optical methods to study air bubbles are stated. Analyses of high speed photography of bubbles show that bubbles ’s peed is consistent with the results of theoretical calculation. All these show that detecting wakes of bubbles and tracing targets optically are feasible.
K ey Words : air bubble ;bubble density ;terminal velocity ; optical properties ;high speed photography
引言
海水中有以各种形式存在的空气泡, 更一般地说气泡. 由于波浪的破碎, 在紧贴海面之下产生了大量的气泡, 并被湍流卷入海面以下. 气泡也可存在于某些生物机体之内,
例如鱼类的
Ξ收稿日期:1999209222
基金项目:国防科技重点实验室基金试点项目99J S26. 3. 1. ZK1801
作者简介:张建生(1966-) , 男(汉族) , 西安工业学院讲师, 目前在西安光学精密机械研究所在职攻读博士学位.
西 安 工 业 学 院 学 报 第20卷2
鱼鳔. 气泡还发生于船舶的尾流中, 而且尾流中的气泡能保留很长时间. 在海水中自由的气泡十分微小, 因为较大的气泡很快就上升到海面破裂消失.
1 海水中气泡的密度
由于海浪的破碎而产生的气泡, 这些气泡在海水的浅表, 用. 如液滴喷射、气体交换、有机粒子的形成、细菌的传播、、进和散射等. :肼(Bubble Trap ,B T ) 和照相方法[1]. Medwin , 、14m 、水温为13℃时, 单位体积每1μm (即Δr 1) n (r ) 随半径r 的变化近似地满足关系
-4-2(r μm ) n ~r (r >80μm )
z n ~z -1/2(r ≥60μm ) n ~e -z/7(r <60μm>60μm>
Blanchard 和Woodcock 等利用B T 技术对深度为25m 、温度为14℃条件下的气泡进行了研究, 并在研究过程中对气泡发生器进行遥控操作, 遥控距离达60~70m .
Medwin 首次利用照相方法测量气泡的数量及其线度分布, 后来又有人进行了更为系统的研究[1]. 结果发现, 测量区域的深度随气泡线度的增大而增加; 气泡线度为17~300μm 时, 被照相的样品体积为30~600cm 3.
K olovayev 和Johnson 等的研究结果表明[1], 海面附近气泡量随深度呈指数规律减少; 而在较深处, 气泡量随深度按幂函数规律递减; 随着风速的增加, 气泡量的增加高于白浪覆盖面的增加. 关系如下
N /N 0=exp (-z ) z <>
N /N 0=019z -216 z >3m
N ~v 415
式中, N , N 0, z 及v 分别表示深度为z 时的气泡密度、表面的气泡密度、以米为单位的深度、风速. 并且上式与气泡的溶解、膨胀、结合等效应也有关系, 这些效应大都是较小的气泡减少数
量. 小气泡的溶解直接使得其数量减少, 同时, 膨胀效应间接地减少其数量而使得大气泡的数量相对地增加.
利用激光全息技术, 研究表明半径在10~15μm 区间, 每1μm 半径宽度对应的气泡数密度可达每立方米106个.
关于气泡密度的知识倍受关注, 包括水下声学家、流体力学家、海洋生物学家、化学海洋学家和气象学家[2]. 之所以能引起如此大的兴趣, 是因为:气泡是有效的声波的散射体和吸收体; 它们也是海水中的主要声源; 它们在声换能器和螺旋桨叶片上充当空化核; 对于海洋岩片、有机物、细菌和微量金属它们起着清道夫的作用; 它们参与海洋表面的气体交换; 它们还产生使气体沉积和云雾形成的雾气. 对其特性研究的主要方法有照相技术、激光散射技术和激光全息术. 不论是粒子还是气泡沫, 光学散射截面(散射光强度与入射光强度之比) 都近视等于其几何截面, 所以散射技术很难辨别气泡与粒子. 相比较, 共振时气泡的声学散射截面是其几何截面的500倍, 粒子的散射截面是其几何截面的1010倍.
第1期 张建生等:水中气泡的特性研究 32 气泡的动力和运动学
211 气泡的一般运动规律
物体在流体中运动, 受到流体的两种作用力, 一种是摩擦力, 另一种是压力[3]. 大的流体中缓慢地运动, , 是产生阻力的主要因素, . , 可以通过计算把阻力求出来, , 即
v 式中, , η为粘滞系数. 该式称为斯托克斯公式, 且只有在雷诺数比.
. 当物体运动速度加大, 以至物体后面出现漩涡时, 压差阻力便成为主要的阻力. 压差阻力来源于流体的粘性. 压差阻力和物体的形状有关, 改变物体的形状可以减少压差阻力.
忽略气泡内部运动, 静水中小气泡(r <150μm )="">150μm>
2ρρd v/d t =(ρw -ρa ) g/ρa -3w C d v /8a r
ρρv 、t 、g 、C d 分别表示上升气泡的速度、时间、空气和水的密度、重力加速度、阻力系数, w 、a 、
阻力系数由雷诺数(Re ) 确定, ηw 表示水的粘滞系数.
C d =24(1+0115Re 01687) /Re Re =ρw v r/ηw
对于大气泡, 它们的形状通常要发生扭曲畸变而不再是球形. 当半径在1000μm 以上时, 气泡的运动不再稳定而且不再是其半径的函数, 计算这些气泡的速度是很难的. 然而实验观察到它们上升的速度接近30cm/s .
在静水中, 水泡上升的速度与其线度密切相关. 根据
大量的实验数据和理论分析,
得出气泡上升速度与气泡
半径之间的关系曲线如图1所示. 值得注意的是, 该速度
在半径约为011cm 时达到一极大值, 此后随着半径的增
加变化很小. 对于很小的气泡, 其运动规律是线性的, 对
大气泡而言, 也近似为线性的. 还有一个值得注意的特点
是, 速度曲线在半径到0104cm 这一段与球形粒子在水
中下降速度的经验曲线相一致, 而且气泡半径在
0101~011cm 范围, 该曲线与实验高度一致.
212 流体力学对气泡上升速度的求解
21211 一般小气泡的末速度图1 气泡上升速度与气泡半径关系
后面将要用到的表达式
Δρr 2/σEoetvoes number Eo =g
423ηΔρ Morton number M =g /ρw w σ
Δρ=ρκ=ηw -ρa a /ηw
从流体力学理论来看, 对于水中的气泡, κ非常小, 对气泡的内部环流而言粘滞阻力很小, 所以阻力和末速度与表面活化剂的存在有密切的关系. 在纯净水中, 气泡半径r mm , 其末速度近似为
v t =[(2114σ/ρw r ) +/ Aybers 和Tapucu 持续存在时, [4], 得到有关污染系, 当
M <10-3, eo="">10-3,><40, re="">011
时, 有
J =0194H
J =3142H 0175701441 (2 01149其中, H =4EoM -01149(ηa /ηw ) 纲量J 的显函数-0114/3, J =ReM +01857. 在Braida 的实验中, 水的粘滞系数取010009kg/ms . 由上面的结果, 可将末速度写成无量 -01149(J -01857) /ρv t =ηa M a r 由此式预言的末速度与测量值之间的均方根偏差为15%(H ≤5913) 、11%(H >5913) . 对于纯净系统 (v t ) pure =v t [1+Γ/(1+κ) ] 式中Γ需要通过实验来确定. 21212 中等气泡的附加运动 除了上升之外, 水中的中等气泡还参与了两种形式的附加运动:①“刚体”型的滚动, 或者沿之字形、螺旋形轨迹的运动. ②形状的变化和膨胀, 即气泡的振荡. 这些形式的运动常常是同时存在的, 中等气泡的运动情况非常复杂. 对于形变的气泡, 报道的理论和数值计算非常少. 但是有一种简化模型, 假定气泡是完美的椭球状, 再考虑到其附加运动, 所预言的结果相当地符合实验结果. 在假定界面无污染的条件下, 阻力系数为 1/2C d =48f 1(E ) [1+f 2(E ) /Re ]/Re 式中, 第一项来源于无旋流通过扁平的椭球面时的粘滞能量损耗, 第二项来源于边界层和尾流的消耗. 21213 大气泡的理论 大气泡的形状不能够精确地预言, 其末速度可通过观察到的形状计算得到. 对于大气泡, 忽略其表面张力, 只考虑其顶点附近的水流, 则表面压强分布可由伯努利(Bernoulli ) 理论求 得. 对球冠而言, 压强满足关系 ρθ) -9ρp s -p 0=±ga /8w (1-cos w v t sin θ 其中p 0是顶点(θ=0) 处的压强, p s 为表面上任一点的压强, θ为该点半径方向与竖直轴的夹角, 正负号分别用于向上或向下运动的球冠, a 是球冠的半径. 当雷诺数足够大 (>100) 时, 由于缓慢运动的内部边界层的作用, 球冠的表面压强分布可表示为 ρθ) p s -p 0=±ga a (1-cos 让上两式相等即得末速度 Δ-) /v t =8ga . →01/2ρv t 2/ρ/3w ) 2. , 可类似地得到 1/2Δρv t =f (e ) (gb /ρw ) 2222 b 、e 分别是竖直半轴和偏心率, 而f (e ) 由下式确定 21/2-3f (e ) =[arcsin e -e (1-e ) ]e (扁球面) 21/22f (e ) =(1-e ) [e -(1-e ) arth e ] (长球面) 另外, Collins 利用微扰分析方法得到了大气泡末速度的一种二阶近似表达式 1/2Δρv t =0. 625(g ā/ρw ) ā为θ=0到θ=3715°椭球面曲率半径的平均值. 3 用光学方法研究气泡特性所涉及的问题 由于气泡的存在, 水的光学特性与无气泡时会有显著的区别. 当气泡的线度远大于所使用的光的波长时, 气泡的影响主要是对光的反射、折射和吸收; 当气泡的线度与所使用光的波长可以比拟时, 其影响还有非常重要的一方面———散射. 另外, 气泡中气体的组份不同也会使其影响有所不同. 由于各种气体的溶解度不同, 使得气泡内气体的组份不同于大气中的组份, 气泡腔内的气体基本是1/3的氧气和2/3的氮气. 在运动过程中, 气泡每秒聚集的气体量正比于气泡的表面积、周围水中的溶解压, 与温度和水压基本无关, 比例系数粗略估计为4×10-14mol/s cm 2Pa . 在溶解有饱和气体的水的表层, 球形气泡直径的减小速度有如下规律:减小速度随深度的增加而增大, 从深度为5m 时的8×10-5cm/s 增加到深度为100~200m 时的18×10-5cm/s , 超过这个深度区减小速度没有更明显的增加. 实验表明, 半径为011cm (3kHz 声波的共振尺寸) 的气泡, 大约在20min 内会完全溶解. 如果尾流中起始气泡的线度(半径) ≥10-2cm , 则随着较小气泡的收缩, 较大气泡的线度也在减小, 那些最小线度的气泡在尾流形成20min 以后仍然存在. 粗略地估计, 用超声频率观察时, 尾流的声学效应能够维持15~45min , 其光学效应(主要是散射效应) 将维持更长时间. 用光学方法研究尾流气泡的特性, 首先要解决以下几个问题:①气泡的分类. 除了研究对象之外, 在研究所用的介质中可能有各种各样的气泡. 如浮游生物产生的气泡, 由于温度的变 西 安 工 业 学 院 学 报 第20卷6 化而产生的气泡, 由于尘埃产生的气泡, 以及各种微扰(包括大气流动、各种振动、声波、湍流等) 而产生的气泡, 这就要求对气泡给予分类、鉴别, 指出各种气泡的特征, 并且以此特征为依据对船舶通过前的初始气泡密度和海洋的其它特性做出分析. ②气泡的运动规律. 根据研究过程中气泡的动力学特征, 涉及气泡的附加压强、浮力、介质的粘滞阻力以及压差阻力, 还有在不同温度、风力和光照下介质表面蒸发速率的影响, 综合各方面的因素, 正确的结论. ③气泡的衰减规律. , 随着衰减, 这包括气泡在运动过程中的形变、分裂、、. 减情况由于各自不同的特征而会大不相同, , 、风速、光照、温度等条件下, . ④. 、, . 4 411 一般气泡的光学散射特性 ) 散射、) 散射和辉角Marston 等人研究了单个气泡的临界角(8218°Brewster 角(10612° (180°) 散射, 揭示出气泡的存在会影响水中的光特性[5~7]. 但是气泡的群体光学特性, 如大量气泡的散射系数、背散射系数与单个气泡的相应参数有何联系, 仍然没有有效的研究. 对于气泡群体光学特性的研究最初是由Stramski 进行的, 他研究了半径在10~150μm 范围的干净气泡的光散射性质, 发现这些气泡对海水的散射、背散射系数的贡献近似可达10%.他在研究过程中采用了O ’Hern 等人通过全息照相技术得到的气泡大小分布结论. 然而许多实际测量显示气泡的大小分布约在40~80μm 处有一峰值, 这与声学方法所得结果是不同的, 光学和声学方法的不同结果还没有确定的理由来作出解释. 这么大小的气泡对光的散射是随着条件的变化而变化的, 而且Stramski 仅考虑了干净气泡. 在自然情况下, 海水中气泡形成后很快就会形成有机膜, 这些有机膜主要由蛋白质和类脂化合物组成, 其相对折射率(蛋白质m =1120, 类脂化合物m =1110) 与气泡(m =0175) 差别很大, 所以有有机膜与干净的气泡的散射情况不相同. 气泡群体的光学特性可通过下式计算 j =∫r min r max Q j (r ) πr n (r ) d r 2 式中, j 表示全散射系数b (m -1) 或背散射系数b b (m -1) ; Q j 是单个气泡的散射、背散射的无量纲有效因子, 可由Mie 理论[8]计算得到; 积分上下限r max 、r min 表示气泡的最大和最小半径. -3-1-1n (r ) 一般的形式为n (r ) =N 0p (r ) , m μm ; p (r ) 是气泡的几率密度函数, μm . 观察结 果支持两种形式的p (r ) , 一种形式是随气泡密度的变化有一峰值, 而在峰值两侧迅速减小; 另一种是随气泡半径的减小而单调增加. 由光学方法和模拟数值模型所获得的结果与第一种形式相符, 但是在不同的观察中峰值的位置不同; 另一方面, 由声学技术所得结果与第二种形式一致. p (r ) 的第一种形式依赖于峰值的位置, 可表示为 第1期 张建生等:水中气泡的特性研究 7 c 1r 0≤r ) =c 2 r a ≤r c 3r -44 r b ≤ r r a 、r b 分别是决定峰值所在的气泡半径, 常数c 1、c 2、c 3仅由r a 、r b 确定. 而另一种形式是与 成正比. 显然这样的关系不能够推广到半径为零的情况, 径也是未知的. 这种几率密度函数的一般形式为 -4p (r ) =cr ≥r 0 r 0是气泡的最小半径, 常数c 仅决定于r 0. r -4 j 0j s 其中 q j =∫∫p (r ) πr d r s =∫p (r ) πr d r r r max r min r max Q j (r ) p (r ) πr 2d r 2r max r min 2 式中, q j 、s 分别是平均光学效应因子和平均几何散射截面. 412 吸附有机膜气泡的散射效应 上面提到, 自然界的气泡常覆盖着有机物和其它吸附粒子, 覆盖层的厚度估计在0101~1μm 之间, 其成份包括脂、脂肪酸、脂肪醇以及蛋白质分子. 胶质中其厚度为50~500nm 范围. 大气泡外的这种有机覆盖膜是局部的, 只有当气泡收缩至足够小时, 才会形成一个整个的膜. 另一方面, 随着气泡寿命的增加, 吸附的有机膜的厚度相应增加并且会形成多层系统. 吸附有机膜的气泡的一般特点是其散射、背散射效应开始都会减小到一最小值(膜愈薄, 减小愈迅速) , 然后要增加到整体的最大值, 之后当气泡线度增大(相对于波长λ=550nm ) 时振荡变化而趋近于一饱和值. 对线度大于10μm 的气泡, 由吸附膜产生的全散射效应增强较小(<10%) ,="" 但对背散射而言情况截然不同.="" 有机吸附膜对背散射的增强直接依赖于膜厚.="" 膜厚小于0101μm="" 时,="" 背散射没有显著变化;="" 而膜厚到011μm="" 时,="" 背散射要增强四个数量级.="" 膜厚度更厚(="">1μm ) 时, 背散射效应随气泡线度的增大(>10μm ) 而减小, 并达到一比膜厚为011μm 时更小的值. 总而言之, 有机膜能够显著增强气泡的背散射效应, 但对全散射效应的影响较小. 这和Meyer [8]的研究结果是一致的. 此外, Arnott [9]等研究了自由上升的小气泡的辉光效应, 并且建立了一种有关球形气泡的物理光学模型, 所建立模型的计算结论与Mie 理论的计算结果、观察到的结果都是一致的; Marston [8]等研究了水中气泡的近临界角散射, 表明在该散射过程中衍射起着重要的作用. 5 实验结果及后续工作展望 使用棱镜补偿式高速摄影机(f =300mm , 型号LBS -500) , 借助于气泡模拟器, 在实验 西 安 工 业 学 院 学 报 第20卷8 室对纯净的淡水中气泡模拟器所产生的气泡进行了拍摄, 拍摄结果的一小部分见图2. 从所拍图2 LBS 2500所拍摄的气泡 气泡模拟器所产生的气泡清晰可辨. 可目视分辨的气泡大小分布较宽, 其直径在0115~31 67mm 之间; 气泡基本都呈球形, 直径超过3100mm 的大气泡有形变, 呈球冠或椭球冠形状; 从图像采集数据可计算得到气泡在水中的上升速度, 所得结果与理论计算结果相符. 通过以上的理论计算和实验结果, 我们认为采用光学方法研究尾流气泡并且依此对目标进行跟踪是完全可行的, 但还需对气泡群体的光散射特性进行更为深入的研究. 在具备必要的实验设备(激光器、记录分析仪器等) 的基础上, 研究不同条件下、不同气泡密度时的光散射的规律性, 为尾流跟踪提供实验依据; 并在实验结果基础上, 提出尾流跟踪系统的整体可行性方案, 为今后该项目工程化的实施打下坚实的基础. 参考文献: [1] WU J IN. 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Optical glory of small freely rising gas bubbles in water :observedand computed cross 2polarized back scattering patterns[J].J Opt S oc Am A ,1988,5(4) :496 使用EXCEL 制作气泡图的方法 假设某公司7大片区的任务及完成、利润情况如下: 由于有完成率、利润率、总任务3个维度,若想在一个图表中直观地反映出来各片区的完成情况,可以使用EXCEL 的绘图工具----气泡图。 具体方法如下: 1、 光标点在待分析的数据区; 2、 选择“插入----其他图表----气泡图”,如下图; 3、 在弹出的气泡图中,点击鼠标右键,“选择数据”; 4、出现如下图示,点击如下图中的“编辑”; 5、选取系列名称、X 轴数据(例如,完成率)、Y 轴数据(例如,利润率)、气泡大小(一般为任务额); 6、点击确定,出现如下图所示气泡图; 如果通过以上第5、6步操作,显示出的气泡拥挤在一起,X 轴或者Y 轴数据不是你想要的百分比数据,而是很大的数据,则建议通过“选择数据”----“删除”-----“添加”----“编辑”等步骤重新选择数据(如下图),可以解决上述问题。 7、删除右侧系列名称,修改标题名称; 8、设置X 、Y 坐标轴格式,使数据气泡分布到四个象限内,操作方法如下图示; 9、在气泡图上点击鼠标右键,选择“设置数据系列格式”,修改气泡大小; 10、在气泡图上点击鼠标右键,选择“设置数据系列格式”,修改气泡颜色; 11、单击选取气泡,点鼠标右键,选择“添加数据标签”,再“设置数据标签格式”,为气泡添加“系列名称”,再逐个改名,使与实际对应; 12、再根据需要调整气泡大小、给X 轴和Y 轴添加说明等。 ppt背景图片 http://www.ooopic.com/pptmuban/ Office(PPT/EXCEL)中气泡图的作法 步骤 1 2 3 4 5 6 7 8 在日常办公中,常会看到如以下的气泡图,看上去很简单,要作出这样的效果(美观、不同颜色区分、加标签)可不容易哦~是怎么作出来的呢,且听我慢慢道来。 工具/原料 excel2003及以上版本 步骤/方法 整理数据,如下图,次序为:X轴、Y轴和气泡大小的值。 只选择数据部分(不选第一行和第一列),插入气泡图,初具规模。 依数据点着色:右击某个数据系列点,“设置数据系列格式-填充-依数据点着色”,给每个数据点设置不同的颜色。 画出网格线:选中已有的横网格线,“设置网格线格式-线型-短划线”,一般选方点形式;而纵网格线则要选中横坐标轴后,“布局-网格线-主要网格线”添加,然后和以上同样方法。 调整气泡大小:选中气泡后,右键“设置数据系列格式-系列选项-缩放气泡” 修改字体、坐标刻度范围(很重要)、添加标签(一般为气泡大小值,居中)、加横纵坐标说明,如下,基本完成。 添加标签,round函数将销售额四舍五入为整数,再用concatenate函数或将分“分类名”和“销售额”合并成新标签,加载Jwalk Chart Tools工具,实现新标签的添加。perfect~ 注意事项 Jwalk Chart Tools工具专业添加标签,百度一下就能下载到,推荐~ Microsoft Office 2003 PPT中如何设置镜像效果ppt制作教程在演示文稿中插入表格的方法范文四:使用EXCEL制作气泡图的方法
范文五:Office(PPT-EXCEL)中气泡图的作法