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范文一：自感系数的计算

第27卷第4期2005年12月集宁师专学报

Journalof Jining T eachers College V ol . 27N o. 4

Dec..2005

文章编号1009-7171(2005)04-0015-01

自感系数的计算

董永胜1

(1.集宁师专物理系

白秀2

内蒙古集宁

012000)

2. 集宁师专数学系

摘要电磁学教科书上给出了自感系数的两种计算方法一种是利用定义式L =f /I 去计算另一种是利用自感磁能表达式W m =(1/2) LI 2去计算但是有这样一个问题用两种不同的计算方法却得到不同的结果关键词自感系数; 计算中图分类号O453文献标识码A 例题求无限长同轴线单位长

度内的自感系数如图所示内筒是实心的

半径为R 1

电流在内筒横

截面上均匀分布外筒半径为R 2

解法(一) 用定义式L =f /I 计算

首先利用安培环路定理求解H 和B

I 0, H 2p r =

I 02p r m 0Ir

L 0=

f 0m m R =0+0ln 2I 4p 2p R 1解法(二)

用自感磁能公式W m =(1/2) LI 2计算根据

上边给出B 和H 的结论

R 10

那么可以计算长为

R 2R q

L 一段同轴线的自感磁能为

W m ==

R 10

H d l =1°当r I 0=

I 0, H =

w m dr =m 0Ir

w 12p rldr +

R 2R 1

w 22p rldr I

2p rldr 2p r

R 1时

Ir Ir 2, H 1=2, B 1=m 0H 1=2. R 12p R 12p R 1

R 2时2p r

2p r

2p R 12

22p rldr +2p R 1

m 0I 2p r

2°当R 1

m I I 0=I , H 2=I , B 2=m 0H 2=0. 3°当r

R 2时

m I l m 0I l R 2

=0+ln 16p 4p R 1

长为l 一段同轴线的自感系数为

L =

2W m I 2

m I l R 2

=0ln

4p R 1

I 0=0, H 3=0, B 3=0.

通过长为l 一段的磁通量为

f ==

R 10

R 20

单位长度的自感系数为

L 0=

R 2R 1

R L m 0m 0

=+ln 2l 8p 2p R 1

那我想

B d s =

R 2R 1

R 10

B 1ldr +B 2ldr

为什么采用两种不同的算法却得到了不同的结果

但是假设同轴线内筒是空心的

因此

么两种方法得到的结果是相同的

m 0Ir 2p R 12

ldr +

m 0I m Il m Il R

ldr =0+0ln 22p r 4p 2p R 1

其原因就在于教材中自感系数的定义只适用于没有横截面积的线电流或面电流导体有一定的横截面积的问题将变得不明确能公式去计算自感系数

如果载流

如何计算磁通匝链数

通过单位长度的磁通量为

f 0=

f m I m I R =0+0ln 2l 4p 2p R 1

所以这种情况只能用磁

单位长度的自感系数为

参考文献

[1]赵凯华, 陈熙谋. 新概念物理教程电磁学. 高等教育出版社2002年[2]贾启民, 郑永令. 电磁学. 复旦大学出版社,1978年

[3]梁绍荣, 普通物理学第三分册电磁学. 高等教育出版社,1993年

收稿日期:2005-09-19

范文二：线圈的自感系数

六. 自感现象日光灯原理

[要点导学]

1.自感现象是因为线圈自身的电流变化而引起线圈中的磁通量变化，由此产生的电动势叫自感电动势。所以自感现象是一种电磁感应现象。自感现象既遵循法拉第电磁感应定律又遵循楞次定律。只是因为自感线圈内的磁通量的变化率与线圈内的电流的变化率成正比例，所以电流变化越快自感电动势越大。

2. 因为自感现象是以电流变化为主线展开讨论的，所以在研究自感问题时，应首先研究电流的变化情况。因电流的变化引起磁场的变化，磁场的变化引起磁通量的变化，磁通量的变化产生自感电动势，自感电动势总是阻碍电流的变化。但阻碍电流的变化不等于阻止电流的变化。

3.在具体分析自感支路对其他电路影响时，如果自感支路的电流在减少则应该把产生自感电动势的线圈看作新的电源，把研究的电路简化为一含源电路处理。如果自感支路中的电流在增大，自感线圈就相当于一个接反了的电源。

4.线圈的自感系数是由线圈自身的性质决定的,与线圈中的电流无关。这一点就象导体的电阻与导体中的电流无关一样。影响线圈自感系数的因素很多，但有无铁芯是一个最明显的因素，这一点一定要十分清楚。

5.日光灯电路是利用自感现象的一个常见的例子。日光灯镇流器的作用有两个方面:一是在启动时给灯管提供高电压;二是在正常使用时限制通过灯管的电流。

6. 分析日光灯的电路图时，应以日光灯管为中心。启动器与日光灯管并联，镇流器与日光灯管串联，这样分析有利于记忆掌握日光灯的电路图，也有利于理解启动器和镇流器的工作原理。

[范例精析]

例1 (1997年高考试题)如图16-6-1示的电路中，A和1

A是完全相同的灯泡，线圈L的电阻可以忽略，下列说法2

中正确的是:[ ]

A.合上开关K接通电路时A先亮，A后亮最后一样亮 21图16-6-1 B.合上开关K接通电路时，A和A始终一样亮 12

C.断开开关K切断电路时，A立刻熄灭，A过一会儿熄灭 21

D.断开开关K切断电路时，A和A都要过一会儿才熄灭 12

解析:合上开关K接通电路时L阻碍电流增大，所以A先亮、A后亮。断开开关K切断电21

路时，在L、A、A组成了新电路，L是新电源，(电流方向顺时针)，所以AA都要过一会1212儿才熄灭。正确答案是A和D。

拓展: 在断开开关K时L中的电流减小，L中产生了阻碍电流减小

的自感电动势，但阻碍不是阻止，电流还是在减小，电流的方向还

是由L流向A，再流入A，再流入L，形成顺时钟方向的电流。 12

例2、 (1990年高考试题)图16-6-2为一演示实验电路图，图中L

图16-6-2 是一带铁芯的线圈，A是一灯泡，电键K处于闭合状态，电路是接

通的，现将电键K打开，则在电路切断的瞬间，通过灯泡A的电流

方向是从端到端，这个实验是用来演示现象。

解析: K闭合时L中电流的方向是b—L—a，K断开的瞬间L中电流突然减小，L中产生阻碍电流减小的感应电动势，L成为新的电源，但电流只能在原方向上减小，所以正确答案是:[a到b，断路时的自感现象]。

拓展:本题的考为与上题相同，说明这部分内容是高考的热点内容。应该高度重视。

例3 一个线圈的电流在均匀增大，则这个线圈 [ ]

A(自感系数也将均匀增大

B(自感电动势也将均匀增大

C(磁通量也将均匀增大

D(自感系数，自感电动势都不变

解析:电流均匀增大则磁通量均匀增大，磁通量的变化率恒定。所以自感电动势不变。自感系数与电流无关。正确答案是C 和D。

拓展:在自感现象中电流的变化率与磁通量的变化率是成正比例的，因为线圈中的磁场就是它自身的电流产生的，电流增大磁场就增强，磁通量就增大。

例4、如图16-6-3所示的电路中，两个电流表G和G的零点都在刻度盘中央，当电流从“-”12

接线柱流入时，指针向右摆，当电流从“+”接线柱流入时，指针向左摆，当电路接通一段时间后再断开的瞬间，下列哪个说法符合实际 [ ]

A(G指针向左摆，G指针向右摆 12

B(G指针向右摆，G指针向左摆 12

C(G、G的指针都向左摆 12图16-6-3 D(G、G的指针都向右摆 12

解析:K断开的瞬间，LRGG组成了一个新的回路，新回路的电源是L，L阻碍L中的向右12

的电流减少，所以回路中还有顺时针的电流，正确答案是A。

拓展:本题的考点与例一和例二相同，只是在情景上多加了两个电流表，这类问题的关键是确定L中原来的电流方向，L作为新电源时电流的方向并不改变。

例5 (1983年全国)日光灯电路主要由镇流器、启动器和灯管组成。在日光灯正常工作的情况下: [ ]

A、灯管点燃发光后，启动器中两个触片是分离的

B、灯管点燃发光后，镇流器起降压限流作用

C、镇流器起整流作用

D、镇流器给日光灯的开始点燃提供瞬时高电压.

解析:日光灯的工作原理如下。日光灯在启动时镇流器、两个灯丝、启动器、开关和电源组成串联电路，此时灯管中无电流。在启动器S断开的瞬间，L中因电流的突然变化而产生了很大的自感电动势，这个电动势与电源电压一起加在灯管两端，使灯管中的汞蒸气导电而发光。日光灯正常发光后，启动器的两触片已分离，此时镇流器与灯管串联，镇压流器对交流电一直有一个阻碍电流变化的自感电动势，此电动势降低了灯管两端的电压，限制了灯管中的电流。所以正确答案是ABD

拓展:镇流与整流是两个不同的概念。把交流电改变成直流电的过程叫整流。日光灯的镇流器就有镇压电流的意思。

[能力训练]

1、由于导体本身的而产生的电磁感应现象叫自感现象。 2、对于同一个线圈，其电流则自感电动势越大;对于不同的线圈，即使在相同的时间内电流的变化量都相同，但产生的自感电动势不同。电学中用来描述线圈的这种特性。

3、如果通过线圈的电流在1s内改变了1A，而产生的自感电动势为1V，则此线圈的自感系

数为。

4、在一个空心线圈内插入软铁棒，则此线圈的自感系数将。

5、日光灯镇流器的作用:在启动器短暂接通电路再将电路断开的瞬间，镇流器中的电流

，产生。这个自感电动势的方向与原来电源的电压方向

，它们合在一起，形成一个，加在灯管两侧，使灯管中的气体放电，于是成为电流的通路，开始发光。日光灯正常发亮时，镇流器起着作用，保证日光灯的正常工作。

6、如图16-6-4所示的电路中，D和D 是两个相同的小灯泡，L是一个自感系数相当大的12

线圈，其阻值与R相同。在电键S接通和断开时，灯泡

D和D亮暗的顺序是: [ ] 12

A、接通时D先达最亮，断开时D后灭 11

B、接通时D先达最亮，断开时D后灭 22

C、接通时D先达最亮，断开时D先灭 11

D、接通时D先达最亮，断开时D先灭 22图16-6-4

7、如图16-6-5所示，L为一个自感系数大的自感线圈，开关闭合后，小灯能正常发光，那么闭合开关和断开开关的瞬间，能观察到的现象分别

是: [ ]

A、小灯逐渐变亮，小灯立即熄灭

B、小灯立即亮，小灯立即熄灭

图16-6-5 C、小灯逐渐变亮，小灯比原来更亮一下再慢慢熄灭

D、小灯立即亮，小灯比原来更亮一下再慢慢熄灭

8、下列关于自感现象的说法中，正确的是: [ ]

A、自感现象是由于导体本身的电流发生变化而产生的电磁感应现象

B、线圈中自感电动势的方向总与引起自感的原电流的方向相反

C、线圈中的自感电动势的大小与穿过线圈的磁通量变化的快慢有关

D、加铁芯后线圈的自感系数比没有铁芯时要大

9、关于线圈的自感系数，下列说法正确的是: [ ] A、线圈的自感系数越大，自感电动势一定越大

B、线圈中的电流等于零时，自感系数也等于零

C、线圈中电流变化越快，自感系数越大

D、线圈的自感系数由线圈本身的因素及有无铁芯决定

10、在如图16-6-6电路中，线圈L的自感系数值很大，其电阻可忽略，A、B是完全相同的灯泡，则当开关S闭合时: [ ]

A、 A比B先亮，然后A熄灭

B、 B比A先亮，然后B逐渐变暗

C、 A、B一起亮，然后A熄灭

D、 A、B一起亮，然后B熄灭

图16-6-6 11、如图16-6-7所示，线圈L的电阻不计，则:[ ]

A、 S刚闭合时，灯立即正常发光

B、当灯正常发光时，电容器不带电

C、 S断开瞬间，灯熄灭，电容器不带电

D、 S断开瞬间，灯熄灭，电容器的A板带负电图16-6-7

12、如图16-6-8所示，S为启动器，L为镇流器，其中日光灯的接线图正确的是:[ ]

图16-6-8

[素质提高]

13、图16-6-9是一演示实验的电路图，图中L是一带铁芯的多匝线圈，A是一灯泡，起初

开关处于闭合状态，电路是接通的。现将开关断开，则在开关断开后电灯泡A没有立即

熄灭，而是比原来更亮一下再熄灭。

(1) 开关断开后通过灯泡A的电流方向是怎么样的,

(2)这个实验是用来演示什么现象的,

(3)在开关断开后电灯泡A为什么没有立即熄灭,

图16-6-9

范文三：【推荐】自感系数的计算

自感系数的计算

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[2]???p?f,??????.?[????.?u???O????????,1978?? [3]??????,???D???l???B?0?l???[????.??????????????,1993??

范文四：磁导率和自感系数的关系

磁导率和自感系数的关系

磁导率μ

在各向同性的均匀磁介质中，B与H成正比关系：

B=μH

μ称为磁介质的磁导率 μ=B/H，

磁介质的磁导率μ=μ0（1+χm）

磁介质的相对磁导率μr =（1+χm）

是磁化曲线上任意一点上B和H的比值。磁导率实际上代表了磁性材料被磁化的容易程度。在磁化的不同阶段，材料的磁导率也不同，磁导率在最高点称为最大磁导率。在磁化起始点的磁导率称为初始磁导率，简称初导。磁导率是软磁材料的另一个非常重要的指标。相对初始磁导率μi定义为

在SI中,磁导率的单位亨[利]每米（H/m），常用T/（A/m），T/（A/cm），但一般用相对磁导率μr来表示。1（H/m）=T/（A/m)=100T/（A/cm)，在有些资料上用特/奥（斯特）（T/Oe）或高斯/奥（斯特）（Gs/Oe），高斯与奥斯特都是以前的物理量。1T=10000Gs，1A/m=4πe-3 Oe ，磁导率为1Gs/Oe 的磁介质的相对磁导率为1。相对磁导率μr是无量纲量。

铁芯损耗角Ψ

要使磁性材料有磁感应强度B时，必须要有磁场强度H。对于交流电，磁感应强度B与磁场强度H并不同步，磁感应强度B总是落后于磁场强度H，落后的角度就是铁芯损耗角。磁导率和损耗角不是一个常量可以通过铁芯磁化特性曲线查到。在电流互感器正常工作范围内，磁感应强度B越大，铁芯损耗角越大。电流互感器额定电流，额定电流比

额定电流本意为在此电流下可以长期工作而不会损坏，额定的输入输出电流分别称额定一次电流、额定二次电流，额定一次电流与额定二次电流比值称额定电流比，用Kn表示。对用户而言通常关心的是额定电流，在微型电流互感器额定电流标称为如：5A/2.5mA 表示额定一次电流5A、额定二次电流2.5mA ，额定电流比为2000 。额定电流是设计微型电流互感器的主要依据。

电流互感器比差

比差也称比值差：比差就是二次电流与实际一次电流按额定电流比折算成的理论二次电流的差值，并用与后者的百分数表示，对于未经过补偿的微型电流互感器的比差均为负值。

f=(I2-I1/Kn)/(I1/Kn) ×100%

f—比差%

I2—二次电流A

I1—一次电流A

Kn—额定电流比

电流互感器角差

角差也称相位差：角差就是二次电流反相后与一次电流的相位差，通常用分(′)表示,超前于一次电流相位差为正值,反之为负值。对于未经过补偿的微型电流互感器的角差均为正值。

电感器Inductor

凡能产生电感作用的元件统称电感器，一般的电感器由线圈构成，所以又称电感线圈，为了增加电感量和Q值并缩小体积，通常在线圈加有软磁铁氧体磁芯。电感器可分为固定电感和可调电感（微调电感量）。固定电感器一般用色码或色环来标志电感量，因此也称色码电感器.由于整机小型化和生产自动化的要求, 目前电感器已向贴装(SMD) 方向发展。

电感值 Inductance

当一个线圈中的电流变化时，变化的电流所产生的通过线圈回路自身的磁通量也发生变化，使线圈自身产生感应电动势。自感系数则是表征线圈产生自感应能力的一个物理量，自感系数也称自感或电感，用L来表示，采用亨利（H）做单位，它的千分之一称毫亨（mH），百万分之一称为微亨（μH）,微亨的千分之－称为纳亨(NH) 。

品质因数Quality factor

品质因数Q是用来衡量储能元件（电感或电容）所储存的能量与其耗损能量之间关系的一个因数，表示为：Q=2π最大储存能量/每周消散能量。一般要求电感线圈的Q值愈大愈好, 但过大会使工作回路的稳定性变差。

自谐频率Self-resonant frequency

电感器并非是纯感性元件，尚有分布电容分量，由电感器本身固有电感和分布电容而在某一个频率上发生的谐振，称为自谐频率,亦称共振频率。用S.R.F. 表示, 单位为兆赫（MHz）。

直流电阻DC Resistance (DCR)

电感线圈在非交流电下量得之电阻,在电感设计中,直流电阻愈小愈好,其量测单位为欧姆,通常以其最大值为标注。

阻抗值Impedance

电感的阻抗值是指其在电流下所有的阻抗的总和(复数) ,包含了交流及直流的部份，直流部份的阻抗值仅仅是绕线的直流电阻(实部)，交流部份的阻抗值则包括电感的电抗(虚部)。从这个意义上讲, 也可以把电感器看成是"交流电阻器”。

额定电流Rated current

允许能通过一电感之连续直流电流强度,此直流电流的强度是基於该电感在最大的额定环境温度中的最大温升,额定电流与一电感籍由低的直流电阻以降低绕线的损失的能力有关,亦与电感驱散绕线的能量损失的能力有关,因此,额定电流可籍著降低直流电阻或增加电感尺寸来提高,对低频的电流波形,其均方根电流值可以用来代替直流额定电流,额定电流与电感的磁性并无关连。

范文五：串联线圈的总自感系数的求解

第 20 卷年 9 月四川教育学院学报 2004 第 9 期 Vol . 20 Sep . 2004 J OU RNAL O F SICHUAN COLL E GE O F EDU CA T ION

串联线圈的总自感系数的求解

李侠

Ξ( ) 成都理工大学 ,四川成都 610059

摘要 :文章通过求解两个串联线圈的等效总自感系数 ,详细介绍了一种简单而具有概括性的求解

自感系数的方法。

关键词 :自感系数 ;右手螺旋法则 ;求解

The solution of the equivalent self - induction coeff icient of loops in series

Abstract :we have int ro duced a simple and generalized solutio n to t he self - inductio n coefficient by seeking t he equiva2

lent self - inductio n coefficient of t wo loop s in series

Key words :Self - inductio n coefficient ; Principle of right - hand volutio n

() 中图分类号 :O44文献标识码 :A 文章编号 :100025757 20040920097202 1 前言方向间满足右手螺旋关系为正 , 第二个线圈中的电流与向

Φ( ) 右的正方向间不满足右手螺旋关系恰好为左手螺旋关系 d iεεΦ在法拉第电磁感应公式= - 中 , 对于和的正 i dt 为负 , 因此Φ ε负规定有着明确而统一的说明 , 但在自感 = L I 和= - L ΦΦ 第一个线圈中 :+ = L I - M I = L I11 12 1 12 1 d I d I 12ΦΦ第二个线圈中 :+ = - L I + M I = - LI Π22 21 2 21 ΦL , 以及互感 = ε= - M 等表达式 12 M I和 12 2 12dt dt L = L + L= L + L - 2 M Π I 1 2 12εΦ 中 , 对于、和 I 的正负关系却没有一个统一的规定和解 d I 2 d I εε和= - M 进行计算2 . 2 如果用 = - L 12释。在求解自感系数或互感系数的过程中 , 通常是作者根据 L dt dt 自己的主观判断去认定各物理量的正负关系并进行求解。同样选取沿线圈轴线向右的方向为正方向 , 与正方向经过实践 , 我们发现 :如果不考虑 L 和 M 的数学物理根源 , 之间满足右手螺旋关系的电流 I 为正 , 否则电流为负。如只将他们看作是代表一个系统的物理属性并且永远大于零图采用顺接方式时 , 第一个线圈和第二个线圈中的的物理参数的话 , 可以按以下的统一公式进行计算和理解。电流都为正。 2 以求解自感分别为 L 和 L , 互感为 M 的两个串联线 1 2 d I d I d I εε第一个线圈中 :+= - L -= - L M I 12 11 12 1 圈的等效总自感系数为例dt dt dt d I d I εε= - L - M L第二个线圈中 :+ = - Π21 22 21 2 dtdt

d I

如图采用反接方式时 , 第一个线圈中的电流为正 , 第二

个线圈中的电流为负 , 因此ΦΦ 2 . 1 如果用 = M I和 = L I 进行计算 12 12 2 ( )d I d - I εε= - L - M 第一个线圈中 :+= - 1 12 11 12 选取沿着线圈轴线向右的方向为正方向 , 与正方向之 dt dt 间满足右手螺旋关系的电流 I 规定为正 , 否则电流为负。 d I L I 如图采用顺接方式时 , 第一个线圈和第二个线圈中的 dt ( )- I d I d 电流都与向右的正方向间成右手螺旋关系 , 所以两个线圈εεL = - - 第二个线圈中 :+= - M 2 22 21 21 dt dt 中的电流都为正。 ( )d - I ΦΦ= L I + M I = L I 第一个线圈中 :+ 1 12 1 L11 12Π dt ΦΦ= L I + M I = LI 第二个线圈中 :+ Π2 21 22 21L = L + L= L + L - 2 M Π I 1 2 12L = L + L= L + L + 2 M Π I 1 2 123 总结如图采用反接方式时 , 第一个线圈的电流与向右的正

Ξ 收稿日期 :2004204206

( ) 作者简介 : 李侠 1976 —,女 ,凝聚态物理硕士毕业 ,成都理工大学信息工程学院 ,物理电子教学部教师 ,研究方向 :凝聚态物理

( 时 , 实际上我们只考虑并规定了电流 I 的正负相对于选定参考文献

) εΦ的正方向,和的值是由 I 的表达式决定的 , 并不需要考 [ 1 ] [ M ]1 高等教育出版社赵凯华、陈熙谋 1 电磁学

张玉民、戚伯云 1 电磁学 [ M ]1 中国科学技术大学出虑他们的正负关系。根据 I 的正负和表达式的等值推导可 [ 2 ]

以直接从代数式中求解 L , 并不需要从主官上分析各物理版社

量的正负关系。这样做符合物理学的严谨性和客观性 , 避免 [ 3 ] 王忠亮、封小超 1 电磁学讨论 [ M ]1 四川教育出版社 [ 4 ] 了主官推导正负可能导致的混乱。而且 , 虽然我们没有用到陈惟蓉、黄天麟、王以炳 1 电磁学 [ M ]1 清华大学出

版社各物理量之间的方向关系 , 在我们的整个推导过程中仍然

Φε ( )可以体现出的正向与 I 的正向满足右手螺旋法则 ,的正责任编辑 :刘春林责任校对 :林子 () 5 玛格丽特杜拉?斯《, 绿眼睛》转引自 [ 法 ] 克里斯蒂上接第 60 页人能抚平我的那段记忆。我想我应该离开

你 ,再写一写暹罗湾 ,再写一些你们中任何人都不了解的东安娜布?洛? 拉巴雷尔《, 杜拉斯传》,徐和瑾译 ,漓江西 ,我尤其应该再继续坚持写一些有关暹罗湾的事情 ,山顶出版社 ,1999 年 7 月 ,第 27 页。

6 10 11 12 16 18 19 玛格丽特杜?拉斯和格扎的那片天空 ,那些我当时认为可以在沉默中忘却的东西 ,但 33( ) 是事与愿违 ,我现在觉得它们会缠绕我一生。” 维埃尔戈蒂埃? 《, 话多的女人》谈话录,吴岳添、廖淑

涵译 ,作家出版社 ,1999 年 10 月 ,第 148 、150 、148 、151 、最后我还是想拿拉康的话来结束本文 “, 它将个体的形

150 、149 、148 页。式决定性地映现成历史 :镜子阶段是场悲剧 ,它的内在冲劲

7 玛格丽特?杜拉斯和 M波尔?特《, 玛格丽特杜拉?斯的从不足匮缺奔向预见先定 ———对于受空间确认诱惑的主体

来说 ,它策动了从身体的残缺形象到我们称之为整体的矫地点》,子夜出版社 ,1977 年 ,第 60 页转引自 [ 法 ] 形形式的种种狂想 ———一直达到建立起异化着的个体的强克里斯蒂安娜布?洛? 拉巴雷尔《, 杜拉斯传》,徐和瑾固框架 ,这个框架以其僵硬的结构将影响整个精神发展。译 ,漓江出版社 ,1999 年 7 月 ,第 27 页。

8 由此 ,从内在世界到外在世界的循环的打破 ,导致了对自我 [ 法 ]克里斯蒂安娜?布洛? 拉巴雷尔《, 杜拉斯传》,徐 34 的验证的无穷化解。”也由此 ,不可否认地 ,杜拉斯做到和瑾译 ,漓江出版社 ,1999 年 7 月 ,插图。玛格丽

9 了 ,让印度支那“缠绕”了她一生。她 ,杜拉斯 ,已经渗透在特?杜拉斯《, 物质生活》转引自 [ 法 ] 克里斯蒂安印度支那的永恒中。命定地 ,杜拉斯属于印度支那 ,属于东娜布?洛? 拉巴雷尔《, 杜拉斯传》,徐和瑾译 ,漓江出

版社 ,1999 年 7 月 ,第 27 页。方。也命定地 ,杜拉斯的印度支那情结为她带来最美好的

13 23 玛格丽特杜拉斯? 《, 埃米莉L? 》,廖淑涵译 ,作家创作激情。在一次又一次的自我书写的狂潮中 ,杜拉斯不

出版社 ,1999 年 10 月 ,第 289 、289 页。仅构筑了关于印度支那的神话 ,而且还让她自己又看到了

14 《无法摇滚》月刊 ,玛格丽特?杜拉斯同勒诺蒙富?尔尼世纪初的印度支那 ,她十八岁走出却从来未真正离开过的

印度支那。的谈话 ,第 21 期 ,1990 年 2 - 3 月转引自 [ 法 ] 克里

斯蒂安娜布洛?? 拉巴雷尔《, 杜拉斯传》,徐和瑾译 ,

漓江出版社 ,1999 年 7 月 ,第 28 页。注释 :

1 34 15 拉康《, 拉康选集》, 褚孝泉译 , 上海三联书店 , 《玛格丽特?杜拉斯电影作品集》出版说明 ,第 21 页 2001 年 1 月 ,第 90 、93 页。转引自 [ 法 ]克里斯蒂安娜?布洛? 拉巴雷尔《, 杜拉

2 斯传》, 徐和瑾译 , 漓江出版社 , 1999 年 7 月 , 第 28玛格丽特?杜拉斯《, 外面的世界》,袁筱一、黄荭译 ,漓

江出版社 ,1999 年 7 月 ,第 24 页。苏珊?拉米和安德页。

(3 28 烈鲁瓦汇?编《, 玛格丽特杜?拉斯在蒙特利尔》文章和玛格丽特杜拉斯? 《, 写作》,曹德明译 ,春风文艺出版

) 谈话集,螺旋出版社 ,1981 年转引自 [ 法 ] 克里斯社 ,2000 年 1 月 ,第 167 页。

29 蒂安娜布?洛? 拉巴雷尔《, 杜拉斯传》,徐和瑾译 ,漓转引自黄耕《, 一个形象的神话》《, 外国文学评

江出版社 ,1999 年 7 月 ,第 26 页。论》,2001 年第 1 期 ,第 51 页。

玛格丽特? 4 17 20 21 22 23 24 25 26 27 30 31 32 [ 法 ]米歇尔芒?索《, 闺中女友》,胡小跃译 , 杜拉斯《, 情人》,王道乾译 ,上海译文出版社 ,1997 年 12 ,1999 年 7 月 ,第 172 、172 、154 页漓江出版社

月第 1 版 2000 年 8 月第 6 印 ,第 81 、20 、8 、63 、8 、9 、5 、6 、

()10 、5 页。责任编辑 :郝丹立责任校对 :李舒

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