范文一：磁场强度h与有磁介质时安培环路定律的理解

磁场强度H与有磁介质时安培环路定律的理解

受到<电位移矢量d与有电介质时高斯定理的理解>>的启发,类比电磁之间的关系,想到这一命题.

我们知道,在真空中安培环路定律为?B?dl=??,把这一定理应用到有,I00

介质存在时,考虑到磁介质中有磁化面电流,所以此时安培环路定律为?,s

B?dl=?(?+I′),式中和I′分别表示环路内的自由电流和束缚电流. 再,II000

利用I′=?M?dr,得到?(B/ -M)?dl=?.于是引入一辅助物理量H= ,I00

B/-M得到?H?dl=?.这一关系叫H的环路定理. (在它的数学表达式中已,I00

经没有I′的出现，这就给求解介质中的磁场问题提供了方便(

从另一个角度看，由于磁介质放在磁场中,磁介质受磁场的作用会产生束缚电流,这束缚电流又会反过来影响磁场的分布.这时任一点的磁感应强度B应是自由电流的磁场和束缚电流的磁场B′的矢量和,即B=+B′.要求出B必须知道BB00

自由电流和束缚电流I′,但束缚电流又依赖于磁化强度M, M又取决于磁场I0

B(M= B/ -H),于是出现了求解时的循环B?B′?I′?M?B, 正是为了克服,0

这一困难，使我们在计算一开始就不出现I′而引入了H=B/-M这个辅助物理,0

量，这样就能避开求I′，M，B′的步骤(

其次想说的是如果单纯看公式两边从而得到H只与自由电流有关的结论,那么这种说法是错误的.类比于电场中有电介质时的高斯定理,上式仅仅说明H对任一闭合曲线的磁场强度与I有关,却不意味这H本身只与I有关.在H的定义式00

H=B/,-M中，H是介质中的磁场强度，它是由环路内的自由电流和束缚电流(I00

,和I′ )所决定的，H等于B/和-M这两个矢量的矢量和，而这是2个完全不0

同的物理量之和，因此它是一个复合量，H不单纯描述自由电流产生的磁场也不单纯描述磁介质的磁化状态，而是既描述磁场又描述介质的一个复合物理量，当然它不仅与自由电流有关还与束缚电流有关(另外，我们再看对于各向同性的顺

,,11r磁质或抗磁质,有M=()B，把它代入H的定义式后得H=B,初看起来,,,,0r,r

,似乎把磁介质的束缚电流I′略去了，但事实上，因子已经把I′的影响考虑r

进去了，可见H与I′有关(

由于水平有限,以上概括若有错误处还请见谅.

范文二：21.利用安培定理测磁场强度

利用安培定理测磁场强度

摘要 放置在磁场中的载流导体或载流线圈将受到磁场力的作用。在磁场中任一点处，

电流元Idl所受的磁力可用下式表示df=Idl×B，其中B为场点出的磁感应强度。

通常将上式称为安培定律，df为安培力， 在磁感应强度为B的均匀磁场中，长

为L的载流直导线通有电流I，电流方向与B的夹角为θ。导线上各个电流元Idl

受到的安培力方向相同。这种分布于同一平面的平行力的合成，可采用标量积分。

于是L所受的安培力大小为f=?df=IBLsinθ， 因为导线与磁场方向垂直，所以

f=IBL，则B=f/IL，所以测出相应的力，电流和长度从而计算出磁场强度。

关键词 安培力;磁感应强度;电流;劲度系数

The Ampere Axioms Measures Magnetic Field Strength

Abstract Place in the magnetic field of carrying and flowing conductor or carry to flow coil will be subjected to function of the magnetic field dint.A little bit any place in the magnetic field, the magnetic force been subjected to by electric current dollar Idl can be meant with the type Df=Idl × B Among them, the B responds strength for the field the Ci that order.Usually top the type is called ampere laws, the df is ampere dint In the Ci respond strength for B even magnetic field, long flow to keep leading for the carrying of L the line has electric current I, electric current direction and B of clip the Cape as θ .Lead each on-line electric current

dollar Idl is subjected to of ampere dint direction homology.This kind of synthesizing of parallel dint that distributes at the same flat surface can adopt mark quantity integral calculus.Hence the ampere dint size been subjected to by L BE F=? df=IBLsin θ Because lead line and magnetic

field direction perpendicularity, so f=IBL, then B=f|IL So test to find out homologous dint, electric current and length compute magnetic field strength thus.

Keywords Ampere dint;The Ci responds strength;Electric

current;Strength coefficient

1 利用安培定理测磁场强度

1.1 测量橡皮筋劲度系数

在橡皮筋下挂一砝码m，用弹簧测力计测其重力。再加挂一砝码m，测其12重力。再量出其伸长量，计算出橡皮筋的劲度系数k，测多次取平均值。 i1.2 测量在线圈受安培力的情况下橡皮筋的伸长量

按照图连接号电路图，改变通电线圈中的电流大小，则线圈所受的安培力大小也随之改变，导致橡皮筋受力改变则伸长量改变。测出在不同的电流的情况

下橡皮筋的伸长长度。

1.3 处理数据 计算出磁场的强度

根据以上得到的数据计算出磁场强度:

放入磁场中线圈长度:L=18.50cm

重力加速度g=9.80m/s2 挂重物/g k=(m2-m1)×g/(L2-L1) m1=20 m2=120

橡皮筋长度5.5×10-2N/cm L1=87.30 L2=105.20

/cm

通电前长度通电后长度B=kΔ次数 电流I/A 平均值B/T L1/cm L2/cm L/IL 1 0.16 84.68 0.334 2 0.44 84.91 0.277 84.50 0.288 3 1.03 85.42 0.265 4 4.03 88.12 0.267 ΔB=?(Bi-B)/4=0.025T=0.03T 所以:B=(0.29?0.03)T

范文三：磁场强度H与安培环路定理的理解

葶3卷第3期 辽宁师专学报 V01(3 No(3 ::!:墨: ii=:型鉴竺翟鎏:::尘 2三磐:墼;罂j 文窜擅号:lo。8—5688 f2001)03—0023—02

磁场强度日与安培环路定理的理解

杨晓强

(锦州师专，锦? 121001) 摘要;着重说明了片是一个辅助物理量，强调指出J=『与?的线积分是不同的，以及丑= B。，P。成立的条件(从而使初学者对日建立起一个全面和正确的认识在此基础上，给出利用有 介质时的安培环路定理解题的方法和线索(进一步加深对骨的理解

美曩调:磁场强度;磁化电流;磁感应强度

441 文献标识码:A 中圈分类号:O

在分子电流理论中，引入了磁场强度日，对于初学者是不易理解的(要想对盯建立起

一个全面和正确的认识，必须弄清以下几个问题: (1日是一个辅助物理量(是为计算方便而引入的 我们知道，真空中的安培环路定理为jB?dl=P。，，在把这一定理应用到有磁介质存在

的磁场中时，考虑到被任一闭合曲线包围的电流不仅有传导电流，。还有磁化电流，’，所以，磁介质中的安培环路定理应当是fB?dl=p。(，。+，，)，由于磁化电流，不是事先给定的， LD D 为避开它，利用f Mdl=，’得f(竺一(|lf)?df=L(于是人为地引入了一个辅助量日=竺 ‘ L ,ao po 一^f得到fH?dl=Io(这就是磁介质中的安培环路定理(在它的数学表达式中已经没

有，’ 的出现，这就给求解磁介质中的问题提供了方便(

从另一个角度看(介质在外磁场中磁化，空间中任一点的磁感应强度B=B。+口’(要求出口必须同时知道传导电流和磁化电流的分布(而磁化电流又依赖于磁化强度M，IIf又

依赖于B(M=邸)，但B正是待求的，于是出现了计算上的循环嚣一B’一，一_】If一曰，正D 是为了克服这一困难，使计算一开始就不出现，，而引入了日=兰一肘这个辅助物理董，这一。

样就能避开求，，、M、B’的步骤( 2日与最的线积分是不同的 初次接触日时，往往以为日只与传导电流电流L有关，理

由是有介质时的安培环路定

理f日d，=lo中只有Io出现，但是，这种看法并不正确，上式仅仅说明日对任一闭台曲线

收稿日期:2001一05—23 作者简介:扬晓强(1947()。男(辽宁锦州人，讲师，主要从事瞢通物理学研究，发表论文7篇

万方数据

辽宁师专学报 2001年第3期 的线积分只与线内，o有关，并不说明日本身只与L有关(我们来看日的定义式日=旦

一FO jIf，皇是介质中的磁感应强度(它是由总电流(，。与j7)所决定的，H等于三与jIf这两 个?o 矢量的矢量和，而这是两个完全不同的物理量之和，因此，它是,个复合量，日不单纯描 述磁场也不单纯攒述磁介质的磁化状态，而是既描述磁场又描述介质的一个复合物理量，当 然它不仅与传导电流有关还与磁化电流有关(另外我们再看看对于各向同性非铁磁质中的点，有磁化规律M=F占，把它代人日的定

义式得日:旦;旦初看起来，似乎把磁介质的磁化电流，，略去了，但事实上，因子产 P(uo p(p，)已经把，7的影响考虑进去了，可见日与，’有关(

3日:旦一M是普遍的(而日:墨的成立是有条件

的户o po

:,t-dl=，0和真空中的安培环路定理B。?dl:(“。，。相比较(看起来好象日=生;对 ‘ ‘ p o 于密绕螺绕环中充满均匀非铁磁质情况，蔷螺绕环的传导电流，。单位长度匝数为n，环的

横截面半径比环的平均半径小很多，磁导率为p，求得环内H=n，。与螺绕环内无磁介质时的8。:口。n,。对比，得J!|:墨似乎更“验证”了日:鱼的结论的确，就这一特例而言， ，(fJu- Po D

日只与传导电流有关，日=竺是正确的，但不能推广到一般情况，可U证明，当磁介质均 p Dn

匀充满磁场不为零的空间时，,,=生是正解的，但在其它隋况下，却不一定成立(下面举p o 界面 一反例说明用两种不同的均匀磁介质充满长螺线管的

两半，讨论两种磁介质中的日并与8。对比讨论:B。由传导电流所激发(图中未画 出传导电流)只要是密目I

绕的螺线管，除两端外各点的口。都直相等且沿轴向(从原则上说， 界面可能出现磁化电 流，从电磁学角度很难判断两磁介质内的H，和日，是否也只有轴向分 量，但我们把“片只有轴向分量”及“日有非轴向分量”两种可能逐一分析，论证日=兰 卢。 至少不可能对两种磁介质都成立(

3(1 日。覆日:只有轴向分量(即界面的法向分量)

根据关于以的边界条件:老=鲁，日-(=尝日:。?月:。或日 -?日z(而两种磁介质的 口。相等(故日=!旦不可能对两种磁介质都成立( 卢o

3(2日。或日:有非轴向分量 已知风没有非轴向分量(故日=竺!至少对其中一种磁

介质不成立((下转68页)

万方数据

辽宁师专学报 2001年第3期 常生长发育，提高人体器官的各种生理机能，从而达到增强学生体质的目的( 3(3通过学校体育各种形式使学生掌握各种竞技运动项目的基本知识、基本技能(有助于

提高学生的整体素质，并为学生将来走向社会做好准备那些在运动技术技能方面有所特长的学生会越来越受到社会各界的重视同时，竞技运 动又是人们进行社会交往的重要形式之一，掌握了某些竞技运动项目的技术技能，甚至有一 技之长，就可以通过这种形式扩大社会交往范围，加速学生的社会化进程3(4竞技运动可以丰富学生的课余生活 人生最富有生气和精力的时期莫过于学生时代(但

是仅靠一周l,2次的体育课根本不

能满足学生的运动需求，因此课外活动就成了学生参加运动的重要形式，而在课外活动中学

生最喜爱、最经常参加的运动就是各种各样的竞技运动项目(利用课余时间开展各种各样的 竞技运动不仅能丰富学生的瀑余文化生活，同时还能锻炼学生的意志和陶冶学生的情操3 5运动会是学校体育工作的重要一环 在我国，从小学到大学一般每学年都定期举行

一次运动会，而运动会的大多数项目都是竞技运动项目(通过各年级、各系科之间的比赛，不仅可以促进学校的竞技运动的开展，同

时还可以培养学生的集体主义精神(3(6通过学校竞技运动的开展。可以及时发现体育人才 实践证明，高水平竞技运动的基础

在学校，我国的著名运动员很多都是通过学校脱颖而出走向成功的(从长远的观点来看，学校体育担负着发现和培养运动人才的重任，竞技运动

与教育相结合将是未来我国竞技运动发展的必由之路【责任编辑温采) (上接24页) 总之，日=兰一__lf无论对各向同性非铁磁质，还是铁磁质都是普遍成立的(在真空中M= pO

0(H:旦:Bo，在均匀介质充满磁场空间时，B:口，B。故H:旦:旦:墨，对于铁磁质(M0 pq p p 廿dZo po 与B的方向不总是平行的，大小也不成正比，甚至没有单值关系，所以，H=皇且日?生( 弘 弘q 4 有介质时的安培环路定理 在讨论磁介质中的磁场分布时，若H的分布具有,定对

称性，则由磁介质中安培环路

定理fttdl=?。可求出日，由日=兰求出丑，然后再去求其它各量(一般的解题线索是:L “

B ft H三B坚M型坚l’焉嚣杂斟 由此可见日的重要作用

参考文献:

[I]粱灿彬，秦光戒，梁竹建(电磁学[M](北京:高等教育出版社(1980(8 (责任编辑邵宝善)

万方数据

范文四：磁场强度H与安培环路定理的理解

第 3 卷 第 3 期 Vol . 3 No. 3 辽宁师专学报 2 0 0 1 年 9 月 Sep. 2001 Journal of Liaoning Teachers College

03 - 0023 - 02 ()文章编号 : 1008 - 5688 2001

磁场强度 H 与安培环路定理的理解

杨晓强

( ) 锦州师专 , 锦州 121001

摘 要 : 着重说明了 H 是一个辅助物理量 , 强调指出 H 与 H 的线积分是不同的 , 以及 H = μ B/ 成立的条件 , 从而使初学者对 H 建立起一个全面和正确的认识 . 在此基础上 , 给出利用有0 0 介质时的安培环路定理解题的方法和线索 , 进一步加深对 H 的理解 .

磁化电流 ; 磁感应强度 关键词 : 磁场强度 ;

Ο 中图分类号 : 441文献标识码 : A

在分子电流理论中 , 引入了磁场强度 H , 对于初学者是不易理解的. 要想对 H 建立起

一个全面和正确的认识 ,必须弄清以下几个问题 :

H 是一个辅助物理量 , 是为计算方便而引入的1

μ 我们知道 , 真空中的安培环路定理为 ?B d? l = I , 在把这一定理应用到有磁介质存在0 L

的磁场中时 , 考虑到被任一闭合曲线包围的电流不仅有传导电流 I还有磁化电流 I , 所以 , 0

μ( ) 磁介质中的安培环路定理应当是 ?B d? l = I+ I , 由于磁化电流 I 不是事先给定的 ,0 0 L

B B ( ) 为避开它 , 利用 ?M d l = I 得 ? - M d? l = I, 于是人为地引入了一个辅助量 H =0 L μμL 00

- M 得到 ?Hd? l = I1 这就是磁介质中的安培环路定理. 在它的数学表达式中已经没有 I0L

的出现 , 这就给求解磁介质中的问题提供了方便.

从另一个角度看 , 介质在外磁场中磁化 , 空间中任一点的磁感应强度 B = B + B , 要 0

求出 B 必须同时知道传导电流和磁化电流的分布. 而磁化电流又依赖于磁化强度 M , M 又

( ) 依赖于 B M = gB , 但 B 正是待求的 , 于是出现了计算上的循环 B ?B ?I ?M ?B , 正

B 是为了克服这一困难 , 使计算一开始就不出现 I 而引入了 H = - M 这个辅助物理量 , 这μ 0

样就能避开求 I 、M 、B 的步骤.

H 与 H 的线积分是不同的2

初次接触 H 时 , 往往以为 H 只与传导电流电流 I有关 , 理由是有介质时的安培环路定 0

理 ?Hd l = I中只有 I出现 , 但是 , 这种看法并不正确 , 上式仅仅说明 H 对任一闭合曲线0 0 L

B 的线积分只与线内 I有关 , 并不说明 H 本身只与 I有关. 我们来看 H 的定义式 H = -0 0 μ 0

B ( ) M , B 是介质中的磁感应强度 , 它是由总电流 I与 I 所决定的 , H 等于 与 M 这两个 0 μ 0矢量的矢量和 , 而这是两个完全不同的物理量之和 , 因此 , 它是一个复合量 , H 不单纯描 述磁场也不单纯描述磁介质的磁化状态 , 而是既描述磁场又描述介质的一个复合物理量 , 当 然它不仅与传导电流有关还与磁化电流有关.

另外我们再看看对于各向同性非铁磁质中的点 , 有磁化规律 M = gB , 把它代入 H 的定

B B 义式 得 H = = 初 看 起 来 , 似 乎 把 磁 介 质 的 磁 化 电 流 I 略 去 了 , 但 事 实 上 , 因 子 μ μμ 0 r

μ (μ) 已经把 I 的影响考虑进去了 , 可见 H 与 I 有关. r

B B 0 3 H = - M 是普遍的 , 而 H = 的成立是有条件的 μμ 00

B 0μ?H?d l = I和真空中的安培环路定理 ?Bd? l = I相比较 , 看起来好象 H = ; 对 0 0 0 0 L L μ 0于密绕螺绕环中充满均匀非铁磁质情况 , 若螺绕环的传导电流 I, 单位长度匝数为 n , 环的 0

μ横截面半径比环的平均半径小很多 , 磁导率为 , 求得环内 H = nI与螺绕环内无磁介质时 0

B B 00μH = 的结论 1 的确 , 就这一特例而言的 B = nI对比 , 得 H = 似乎更 “验证”了0 0 0 μμ0 0

B 0H 只与传导电流有关 , H = 是正确的 , 但不能推广到一般情况 , 可以证明 , 当磁介质均 μ0

B 0匀充满磁场不为零的空间时 , H = 是正解的 , 但在其它情况下 , 却不一定成立 . 下面举μ 0

一反例说明.

用两种不同的均匀磁介质充满长螺线管的

两半 , 讨论两种磁介质中的 H 并与 B 对比. 0

( 讨论 : B 由传导电流所激发 图中未画 0

) 出传导电流只要是密绕的螺线管 , 除两端外各

点的 B 都应相等且沿轴向. 从原则上说 , 界面可能出现磁化电流 , 从电磁学角度很难判断 0

两磁介质内的 H和 H是否也只有轴向分量 , 但我们把 “ H 只有轴向分量”及 “ H 有非轴 1 2

B 向分量”两种可能逐一分析 , 论证 H = 至少不可能对两种磁介质都成立.μ 0

( ) 311 H及 H只有轴向分量 即界面的法向分量1 2

μμ H 221 n= , H= H?H或 H? H, 而两种磁介质的根据关于 H的边界条件 : n 1 n 2 n 2 n 1 2 μ μ H n 1 1 2

B 0B 相等 , 故 H = 不可能对两种磁介质都成立.0 μ0

312 H或 H有非轴向分量 1 2

B 0) ( 已知 B 没有非轴向分量 , 故 H = 至少对其中一种磁介质不成立.下转 68 页 0 μ0

68 辽宁师专学报 2001 年第 3 期

常生长发育 , 提高人体器官的各种生理机能 , 从而达到增强学生体质的目的.

313 通过学校体育各种形式使学生掌握各种竞技运动项目的基本知识 、基本技能 , 有助于 提高学生的整体素质 , 并为学生将来走向社会做好准备

那些在运动技术技能方面有所特长的学生会越来越受到社会各界的重视 . 同时 , 竞技运 动又是人们进行社会交往的重要形式之一 , 掌握了某些竞技运动项目的技术技能 , 甚至有一

技之长 , 就可以通过这种形式扩大社会交往范围 , 加速学生的社会化进程.

314 竞技运动可以丰富学生的课余生活

人生最富有生气和精力的时期莫过于学生时代 . 但是仅靠一周 1,2 次的体育课根本不 能满足学生的运动需求 , 因此课外活动就成了学生参加运动的重要形式 , 而在课外活动中学

生最喜爱 、最经常参加的运动就是各种各样的竞技运动项目 . 利用课余时间开展各种各样的

竞技运动不仅能丰富学生的课余文化生活 , 同时还能锻炼学生的意志和陶冶学生的情操.

315 运动会是学校体育工作的重要一环

在我国 , 从小学到大学一般每学年都定期举行一次运动会 , 而运动会的大多数项目都是 竞技运动项目 . 通过各年级 、各系科之间的比赛 , 不仅可以促进学校的竞技运动的开展 , 同

时还可以培养学生的集体主义精神.

316 通过学校竞技运动的开展 , 可以及时发现体育人才

实践证明 , 高水平竞技运动的基础在学校 , 我国的著名运动员很多都是通过学校脱颖而 出走向成功的 . 从长远的观点来看 , 学校体育担负着发现和培养运动人才的重任 , 竞技运动 与教育相结合将是未来我国竞技运动发展的必由之路.

()责任编辑 温 泉

()上接 24 页

B 总之 , H = - M 无论对各向同性非铁磁质 , 还是铁磁质都是普遍成立的. 在真空中 M = μ 0

B B B 0 0B B μ0 , H = = , 在均匀介质充满磁场空间时 , B = B 故 H = = , 对于铁磁质 , M= r 0 μμμ μμμ 0 0r 0 0 B B 0与 B 的方向不总是平行的 , 大小也不成正比 , 甚至没有单值关系 , 所以 , H = 且 H ? 1 μ μ 04 有介质时的安培环路定理

在讨论磁介质中的磁场分布时 , 若 H 的分布具有一定对称性 , 则由磁介质中安培环路

B 定理 ?Hd l = I可求出 H , 由 H = 求出 B , 然后再去求其它各量. 一般的解题线索是 :0 L μ

BH = μμ = I B M = gB I = M ×n 0 H B M I B ( )无限长螺线管

由此可见 H 的重要作用.

参考文献 :

[ 1 ] 梁灿彬 , 秦光戒 , 梁竹建 . 电磁学 [M] 1 北京 : 高等教育出版社 , 1980. 8.

范文五：利用安培定理测磁场强度

利用安培定理测磁场强度

徐典 蔡俊驰朱守虎

(重庆交通大学河海学院，重庆市 重庆 400074)

摘要 放置在磁场中的载流导体或载流线圈将受到磁场力的作用。在磁场中任一点处，

电流元Idl所受的磁力可用下式表示df=Idl×B，其中B为场点出的磁感应强度。

通常将上式称为安培定律，df为安培力， 在磁感应强度为B的均匀磁场中，长

为L的载流直导线通有电流I，电流方向与B的夹角为θ。导线上各个电流元Idl

受到的安培力方向相同。这种分布于同一平面的平行力的合成，可采用标量积分。

于是L所受的安培力大小为f=?df=IBLsinθ， 因为导线与磁场方向垂直，所以

f=IBL，则B=f/IL，所以测出相应的力，电流和长度从而计算出磁场强度。

关键词 安培力;磁感应强度;电流;劲度系数

The Ampere Axioms Measures Magnetic Field Strength

xudian caijunchi zhushouhu

(The transportation university river in Chongqing college of sea,

Chongqing, Chongqing City 400060))

Abstract Place in the magnetic field of carrying and flowing conductor or carry to flow coil will be subjected to function of the magnetic field dint.A little bit any place in the magnetic field, the magnetic force been subjected to by electric current dollar Idl can be meant with the type Df=Idl × B Among them, the B responds strength for the field the Ci that order.Usually top the type is called ampere laws, the df is ampere dint In the Ci respond strength for B even magnetic field, long flow to keep leading for the carrying of L the line has electric current I, electric current direction and B of clip the Cape as θ .Lead each on-line electric current

dollar Idl is subjected to of ampere dint direction homology.This kind of synthesizing of parallel dint that distributes at the same flat surface can adopt mark quantity integral calculus.Hence the ampere dint size been subjected to by L BE F=? df=IBLsin θ Because lead line and magnetic

field direction perpendicularity, so f=IBL, then B=f|IL So test to find out

homologous dint, electric current and length compute magnetic field

strength thus.

Keywords Ampere dint;The Ci responds strength;Electric

current;Strength coefficient

1 利用安培定理测磁场强度

1.1 测量橡皮筋劲度系数

在橡皮筋下挂一砝码m，用弹簧测力计测其重力。再加挂一砝码m，测其12重力。再量出其伸长量，计算出橡皮筋的劲度系数k，测多次取平均值。 i

1.2 测量在线圈受安培力的情况下橡皮筋的伸长量

按照图连接号电路图，改变通电线圈中的电流大小，则线圈所受的安培力大小也随之改变，导致橡皮筋受力改变则伸长量改变。测出在不同的电流的情况下橡皮筋的伸长长度。

1.3 处理数据 计算出磁场的强度

根据以上得到的数据计算出磁场强度:

放入磁场中线圈长度:L=18.50cm

重力加速度g=9.80m/s2

挂重物/g k=(m2-m1)×g/(L2-L1) m1=20 m2=120

橡皮筋长度5.5×10-2N/cm L1=87.30 L2=105.20

/cm

通电前长度通电后长度B=kΔ次数 电流I/A 平均值B/T L1/cm L2/cm L/IL 1 0.16 84.68 0.334 2 0.44 84.91 0.277 84.50 0.288 3 1.03 85.42 0.265 4 4.03 88.12 0.267 ΔB=?(Bi-B)/4=0.025T=0.03T

所以:B=(0.29?0.03)T

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