范文一:x射线名词解释
1、连续X射线谱:具有连续波长的X射线,也称多色X射线。
2、标识(特征)X射线谱:在连续谱的基础上叠加若干条具有一定波长的谱线。也称单色X射线。 3、短波限:电子与靶相撞,其能力(EV)全部转变为辐射光子能量,此时光子能量最大,波长最短,因此连续谱有一个下线波长&0,即为短限波
4、同步辐射X射线源:当电子被加速到足够能量时,它便像圆周的切线方向辐射X射线波段范围的电磁波,把这种辐射称为同步辐射X射线源。(特点1)通量大,亮度高;(2)频谱宽,连续可调;(3)光束准直性好;(4)有特定的时间结构;(5)偏振性好,在电子轨道平面上基本是100&的线偏振。 5、X射线强度:垂直X射线传播方向的单位面积上在单位时间内通过的光子数目能量总和,常用单位是J/cm2.s。
6、激发电压:开始产生标识谱线的临界电压。
7、K系激发:当K层电子被激活时,原子的系统能量便由基态升高到K激发态,把这个过程称K系激发。 8、K系辐射:产生K系激发后,K层的空位被高能级电子填充,这时产生的辐射称为K系辐射。 9、相干散射:物质中电子在X射线电场的作用,产生强迫振动,每个受迫振动电子便成为新电磁波源向空间的各个方向辐射同频率的电磁波,这些新的散射波之间可以发生干涉作用,把这种散射现象称为相干散射。(它不损失X射线的能量,而只是改变了它的传播方向,但对X射线方向来说确是起到了强度衰减的作用。)
10、非相干散射:当X射线光子与束缚力不大的外层电子或自由电子碰撞时,电子获得一部分动能称为反冲电子,光子也离开原来方向,碰撞后的光子能量减少,波长增加,这样的散射现象称为非相干散射。 11、X射线的吸收:物质对X射线的吸收指的是X射线能量在通过物质时转变为其他形式的能量。 12、光电效应:以光子激发原子所发生的激发和辐射过程称为光电效应,被击出的电子称为光电子。辐射出的次级标识X射线称为荧光X射线(或称第二标识X射线)。
13、荧光辐射:光子激发原子所发生的激发和辐射过程中发出荧光X射线,称为荧光辐射。 14、俄歇效应:原子在入射的X射线光子或电子的作用下失掉一个K层电子变成K激发态。若该过程中所释放的能量用来产生二次电离,使另一个核外电子脱离原子变为二次电子的现象。(产生的二次电子的能量具有固定值,这种具有特征的能量电子称为俄歇效应。)
15、穿透系数:X射线通过物体衰减后的强度与入射强度的比值称为穿透系数,既Ih/Ic=e-uH。 16、线衰减系数:单位体积物质对X射线强度的衰减程度,它与物质的密度成正比(u=ump)。 17、质量衰减系数:表示单位重量物质对X射线强度衰减程度。当物质状态发生改变时,它保持不变。(um) 18、吸收限:物质对电磁辐射的吸收随辐射波长的减小而减小,当波长减小至某一限度时质量衰减系数骤增,此时的波长称为吸收限。(吸收限为X射线性状的特殊标识,并与原子的能级的精细结构一一对应。) 19、点阵:从晶体结构抽象出来的,描述结构基元空间分布周期性的几何点,总体称为晶体的空间点阵。空间点阵是从晶体结构中抽象出来的几何图形,它反映了晶体结构中最基本的几何特征,不能脱离晶体的结构而单独存在。(空间点阵+结构基元=晶体结构。)
20、阵点:空间点阵中的几何点。21阵胞:在空间点阵中按照一定得方式选取一个平行六面体,作为空间点阵的基本单元称为阵胞,它是空间点阵几何形象的代表。
22简单阵胞:只在顶点上有阵点的阵胞
23点阵参数:用来描述阵胞的形状和大小的,相交于某一个点的三个棱边上的点阵周期a,b,c以及他们之间的夹角α β γ。
24等同晶面:空间位向性质完全相同的晶面集合
25倒易点阵:在晶体点阵的基础上按照一定得对应关系建立起来的集合图形。它是晶体点阵的另一种表达形式,它的许多性质与晶体点阵存在倒易关系。
26倒易矢量:从倒易点阵原点向任一倒易阵点所连接的矢量
27倒易矢量的性质:1倒易矢量垂直于正点阵的HKL晶面,2倒易矢量长度等于HKL晶面的面间距的倒数。 28晶带:在晶体结构或空间点阵中,与某一取向平行的所有晶面均属于同一个晶带。其中通过坐标原点的
那条直线称为晶带轴,晶带轴的晶向指数即为该近代的指数。
29晶带定律:Hu+Kv+Lw=0,即凡是属于【uvw】晶带的晶面,他们的晶面指数(HKL)都必须符合上式。把这个关系叫做晶带定律。
30广义晶带定律:在每个过原点的倒易阵点平面的上边和下边都有与其平行的N层不过原点的倒易阵点平面,它们所遵循的条件是Hu+Kv+Lw=N,称上式为广义晶带定律
31选择反射:X射线投射到原子面上时,只有当 λθd三者满足布拉格方程2dsinθ=nλ时才能使衍射加强,发生反射,X射线的这种反射称为选择反射。
132.干涉面:把(hkl)晶面n级反射成为与(hkl)晶面平行,面间距为=的晶面的一级反射。ddHKLhkln
面间距为的晶面并不一定是晶体中的原子面,而是为了简化布拉格方程所引入的反射面,这样的反dHKL
射面称为干涉面。
33.干涉指数:干涉面的面指数称为干涉指数。干涉指数互为质数时,它就代表一组真实的晶面。 34.晶面指数和晶向指数:在晶体学中阵点平面和阵点直线的空间取向分别用晶面指数和晶向指数来表示。 35.布拉格定律:当满足衍射条件时,衍射矢量的方向就是衍射晶面的法线方向,衍射矢量的长度与反射晶面族面间距的倒数成比例而λ相当于比例系数。
,反射球:在厄瓦尔德图解中,以矢量/λ的起端为中心,从1/λ为半径所画的一个球。 36..s0
37.原子散射因子:f,表征一个原子散射和一个电子散射之间的对应关系,(即一个原子的相干散射强度为
A一个原子散射的相干散射波振幅a2,,f称为原子散射因子)f= I,fIA一个电子散射的相干散射波振幅aee
38.原子的反常散射:当入射波长接近某一吸收限,如时,原子散射因子f的值就会出现明显的波动,,k
这种现象称为原子的反常散射。
39.结构因子:用来表征单胞的相干散射与单电子散射之间的对应关系的参量:
A一个单胞内所有原子散射的相干散射振幅bF,, HKLA一个电子散射的相干散射振幅e
它是倒空间的衍射强度分布函数。
40.系统消光:由于结构因子而使衍射线消失的现象成为系统消光(包括点阵消光和结构消光) F,0HKL
41.点阵消光:在复杂点阵中,由于体心或者面心上有附加点阵而引起的结构因子F=0的消光现象。 42.结构消光:起源于晶体结构中存在含平移的复合对称动作对应的对称元素,即螺旋轴或滑移面,如晶体结构在b轴方向有滑移面n存在,则hol类衍射中,h+l=奇数的衍射将系统消失,这类消光称为结构消光。 43.倒易球:粉末试样由许多小晶粒组成,各晶粒取向为任意的。对于某一衍射晶面(HKL)而言,其取向随各晶粒也呈任意分布。故其倒易矢量的方向在倒易空间中也是任意分布的,因其数目为无限,则这些晶面对于的倒易点就均匀地分布在以1/dHKL为半径的球面上,此球称为倒易球。
44.多重因子:同族晶面{HKL}的等同晶面数P称为衍射强度的多重因子。
45.洛伦茨因子:在角因子职工由具体的衍射几何引力的一个与角度有关的式子。
46.角因子:洛伦茨因子和偏振因子之积称为角因子。
-2m47温度因子:为了校正原子热振动对衍射强度的影响而在积分强度公式中乘上一个与温度有关的因子e 48吸收因子:为了校正试样吸收对衍射线强度的影响而在积分强度公式中乘上一个因子A( θ )它表示试样吸收对衍射强度影响的百分数。
49消光效应:由于晶面多次反射和入射线与反射线的相干作用对入射线强度的衰减称为消光效应。 50初级消光:x射线与物质相互作用产生的二次反射波的方向与入射波方向相同,但它们之间存在着半波相
位差,因此,二次反射波消减入射波的振幅,使入射波的强度衰减,这种消光效应称为初级消光,(入射线通过的晶面越多,初级消光越显著,并且初级消光只能在镶嵌块内产生.
51.次级消光;各镶嵌块之间均有很小的取向角差,在这许多镶嵌块中总会有一些取向相同的,单这些同向的镶嵌块处于反射位置时,则入射线强度每通过一个处于反射位置的镶嵌块就会有一部分能量被反射,从而使入射线强度衰减,这种消光效应称为次级消光.
52.理想不完整晶体;既不存在初级消光也不存在次级消光的晶体称为理想不完整晶体. 53.运动学理论;在理想不完整晶体的基础上发展起来的衍射强度理论称为运动学理论. 54.动力学理论;在理想完整晶体的基础上发展起来的衍射强度理论称为动力学理论. 55.劳厄法;用连续x射线投射到不动的单晶体试样上产生衍射的一种试验方法.
56.衍射圆锥;在厄瓦尔德图解中,反射球与倒易球相交,其交线为一系列垂直于x射线的圆.从反射球中心向这些圆周连线组成数个从x射线为公共轴的共顶圆锥.圆锥的母线就是衍射线的方向,锥顶角等于4!!!,这样的圆锥称为衍射圆锥.
57.前反射区;衍射角2小于90?的衍射范围称为前反射区.
58.背反射区;衍射角2大于90?的衍射范围称背反射区/
59.指数化;衍射花样的指数化就是确定每个衍射圆环所对应的干涉指数HKL,这是测定晶体结构的重要程序之一.
60.衍射仪的基本组成;x射线发生器,衍射测角仪,辐射探测器,测量电路以及控制操作和运行软件的电子计算系统
61.测角仪平面:X射线管焦点F和接受光阑G位于同一圆周上,把这个圆周测角仪圆,该圆所在的平面称为测角仪平面
62.PDF卡片:以D——I数据组代替衍射花样而制备的衍射数据卡片
63.织构圆锥:如果通过某个与织构成一定角度的(HKL)反射面来描述丝织构时,则该反射面的倒易矢量R与织构轴承固定的取向关系,其夹角为P,由于丝织构具有轴对称特性,因此就形成了以2P为锥定焦,R为母线和以织构轴为中心轴的对顶织构圆锥。
66、干涉指数:晶面(hkl)的任何一级衍射均可看作是(HKL)衍射面的一级衍射。(HKL)称为衍射面的衍射指数或干涉指数。
67.面角守恒定律:晶体在生长过程中,往往由于外界客观环境的影响,造成形态上发生不同程度的畸变,从而形成歪晶。但是,无论晶体形态上如何变化,同种晶体间,对应晶面夹角恒等。这就是面角守恒定律。68质量吸收系数:表示单位重量物质对X射线强度的衰减程度,当物质的状态发生改变时,它保持不变。 69X射线标识谱:在连续谱的基础上增加若干条具有一定波长的谱线,也称单色X射线。 70X射线连续谱:具有连续性波长的X射线,也称多色X射线。
71标准投影:在做晶体的极射赤面投影时,我们选择某个对称性明显的低指数晶面,将晶体中各个晶面的极点都投影到所选择的投影面上去。
范文二:X射线名词解释
名词解释
二次电子:二次电子是指样品原子被入射电子轰击出来的核外电子。
背散射电子:背散射电子是指被固体样品中的原子核反弹回来的一部分入射电子。 表面形貌衬度 :由于试样表面形貌差异而形成的衬度。
原子序数衬度:由于试样表面物质原子序数(或化学成分的)差异而形成的衬度。 名词解释
1、扫描电镜的放大倍数与透射电镜的放大倍数相比有何特点?
当入射电子束作光栅扫描时,若电子束在样品表面扫描的幅度为AS ,在荧光屏上阴极射线同步扫描的幅度为AC ,则扫描电子显微镜的放大倍数为:
A M C
A S
由于扫描电子显微镜的荧光屏尺寸AC 是固定不变的,因此,放大倍率的变化是通过改变电子束在试样表面的扫描幅度AS 来实现的。
2、电子束入射固体样品表面会激发哪些信号?它们有哪些特点和用途?见资料
3、扫描电镜的分辨率受哪些因素影响?如何提高?
1)扫描电子束的束斑直径:束斑直径越小,分辨率越高。
2)入射电子束在样品中的扩展效应:
与样品原子序数有关,轻元素样品,梨形作用体积;重元素样品,半球形作用体积
3)操作方式及所用的调制信号:
4)还受信噪比、杂散磁场、机械振动等因素影响。
4、二次电子像的衬度和背散射电子像的衬度各有何特点?
二次电子像分辨率比较高,所以特别适用于显示形貌衬度。
一般来说,凸出的尖棱、小粒子、较陡斜面二次电子产额多,图像亮;平面上二次电子产额小,图像暗;凹面图像暗。
背散射电子分辨率低,能量高,以直线轨迹逸出样品表面,对背向检测器的样品表面,无法收集到背散射电子而成一片阴影,图像衬度大,会掩盖许多细节。
5、比较波谱仪和能谱仪在进行微区化学成分分析的优缺点?
波谱仪分析的元素范围广、探测极限小、分辨率高,适用于精确的定量分析。其缺点是要求试样表面平整光滑,分析速度较慢,需要用较大的束流,从而容易引起样品和镜筒的污染。 能谱仪虽然在分析元素范围、探测极限、分辨率、谱峰重叠严重,定量分析结果一般不如波谱等方面不如波谱仪,但其分析速度快(元素分析时能谱是同时测量所有元素),可用较小
的束流和微细的电子束,对试样表面要求不如波谱仪那样严格,因此特别适合于与扫描电子显微镜配合使用。
6、波谱仪和能谱仪的工作原理?
特征X 射线就能看成具有固定波长的电磁波,不同元素就对应不同的特征X 射线波长,如果不同X 射线入射到晶体上,就会产生衍射,根据Bragg 公式:2dsin θ=nλ
可以选用已知面间距d 的合适晶体分光,只要测出不同特征射线所产生的衍射角2θ,就可以求出其波长λ,再根据公式就可以知道所分析的元素种类,特征X 射线的强度是从波谱仪的探测器(正比计数管) 测得。根据以上原理制成的谱仪称为波长色散谱仪(WDS)
7、扫描电镜的工作原理及在材料研究中的应用?
工作原理:(1)由电子枪发射出来的电子束,经栅极聚焦后,在加速电压作用下,经过二至三个电磁透镜所组成的电子光学系统,电子束会聚成一个细的电子束聚焦在样品表面。在末级透镜上边装有扫描线圈,在它的作用下使电子束在样品表面扫描。
(2)由于高能电子束与样品物质的交互作用,结果产生了各种信息:二次电子、背散射电子、吸收电子、X 射线、俄歇电子、阴极发光和透射电子等。
(3)这些信号被相应的接收器接收,经放大后送到显像管的栅极上,调制显像管的亮度。由于经过扫描线圈上的电流是与显像管相应的亮度一一对应,也就是说,电子束打到样品上一点时,在显像管荧光屏上就出现一个亮点。扫描电镜就是这样采用逐点成像的方法,把样品表面不同的特征,按顺序、成比例地转换为视频传号,完成一帧图像,从而使我们在荧光屏上观察到样品表面的各种特征图像。
应用:表面形貌衬度应用:a .材料表面形态(组织)观察b .断口形貌观察c .磨损表面形貌观察d .纳米结构材料形态观察e .生物样品的形貌观察
原子序数衬度应用:1、微织构分析2、取向差异分析3、真实的晶粒尺寸4、相鉴定及相比计算5、应变测量6、再结晶度的测量
8、扫描电镜的成像原理与透射电镜有何不同?
它是以电子束作为照明源,把聚焦得很细的电子束以光栅状扫描方式照射到试样上,产生各种与试样性质有关的信息,然后加以收集和处理从而获得微观形貌放大像。
9、能针对SEM 、TEM 、包括OM 图片说明各自图像衬度形成原理?
范文三:X射线名词解释
X射线,也称多色X射线。
:在连续谱的基础上叠加若干条具有一定波长的谱线。也称单色X射线。
3、短波限:电子与靶相撞,其能力(EV)全部转变为辐射光子能量,此时光子能量最大,波长最短,因此连续谱有一个下线波长&0,即为短限波
:当电子被加速到足够能量时,它便像圆周的切线方向辐射X射线波段范围的电磁波,把这种辐射称为同步辐射X射线源。(特点1)通量大,亮度高;(2)频谱宽,连续可调;(3)光束准直性好;(4)有特定的时间结构;(5)偏振性好,在电子轨道平面上基本是100&的线偏振。
X射线传播方向的单位面积上在单位时间内通过的光子数目能量总和,常用单位是J/cm2.s。
:当K层电子被激活时,原子的系统能量便由基态升高到K激发态,把这个过程称K系激发。
:产生K系激发后,K层的空位被高能级电子填充,这时产生的辐射称为K系辐射。
:物质中电子在X射线电场的作用,产生强迫振动,每个受迫振动电子便成为新电磁波源向空间的各个方向辐射同频率的电磁波,这些新的散射波之间可以发生干涉作用,把这种散射现象称为相干散射。(它不损失X射线的能量,而只是改变了它的传播方向,但对X射线方向来说确是起到了强度衰减的作用。)
:当X射线光子与束缚力不大的外层电子或自由电子碰撞时,电子获得一部分动能称为反冲电子,光子也离开原来方向,碰撞后的光子能量减少,波长增加,这样的散射现象称为非相干散射。
:物质对X射线的吸收指的是X射线能量在通过物质时转变为其他形式的能量。
出的次级标识X射线称为荧光X射线(或称第二标识X射线)。
X射线,称为荧光辐射。
X射线光子或电子的作用下失掉一个K层电子变成K激发态。若该过程中所释放的能量用来产生二次电离,使另一个核外电子脱离原子变为二次电子的现象。(产生的二次电子的能量具有固定值,这种具有特征的能量电子称为俄歇效应。)
X射线通过物体衰减后的强度与入射强度的比值称为穿透系数,既Ih/Ic=e-uH。
:单位体积物质对X射线强度的衰减程度,它与物质的密度成正比(u=ump)。
:表示单位重量物质对X射线强度衰减程度。当物质状态发生改变时,它保持不变。(um)
:物质对电磁辐射的吸收随辐射波长的减小而减小,当波长减小至某一限度时质量衰减系数骤增,此时的波长称为吸收限。(吸收限为X射线性状的特殊标识,并与原子的能级的精细结构一一对应。)
空间点阵是从晶体结构中抽象出来的几何图形,它反映了晶体结构中最基本的几何特征,不能脱离晶体的结构而单独存在。(空间点阵+结构基元=晶体结构。)
:空间点阵中的几何点。21点阵的基本单元称为阵胞,它是空间点阵几何形象的代表。
22简单阵胞:只在顶点上有阵点的阵胞
23:用来描述阵胞的形状和大小的,相交于某一个点的三个棱边上的点阵周期a,b,c以及他们之间的夹角α β γ。
形式,它的许多性质与晶体点阵存在倒易关系。
那条直线称为晶带轴,晶带轴的晶向指数即为该近代的指数。
这个关系叫做晶带定律。
面,它们所遵循的条件是Hu+Kv+Lw=N,称上式为广义晶带定律
强,发生反射,X射线的这种反射称为选择反射。 :把(hkl)晶面n级反射成为与(hkl)晶面平行,面间距为dHKL=1dhkl的晶面的一级反射。n
面间距为dHKL的晶面并不一定是晶体中的原子面,而是为了简化布拉格方程所引入的反射面,这样的反射面称为干涉面。 在晶体学中阵点平面和阵点直线的空间取向分别用晶面指数和晶向指数来表示。 当满足衍射条件时,衍射矢量的方向就是衍射晶面的法线方向,衍射矢量的长度与反射晶面族面间距的倒数成比例而λ相当于比例系数。 在厄瓦尔德图解中,以矢量s0/λ的起端为中心,从1/λ为半径所画的一个球。 f,表征一个原子散射和一个电子散射之间的对应关系,(即一个原子的相干散射强度为?Ia?f2一个原子散射的相干散射波振幅Ie,f称为原子散射因子)f=一个电子散射的相干散射波振幅?Aa
Ae ?k时,原子散射因子f的值就会出现明显的波动,这种现象称为原子的反常散射。 用来表征单胞的相干散射与单电子散射之间的对应关系的参量:
FHKL?一个单胞内所有原子散射的相干散射振幅
一个电子散射的相干散射振幅?Ab
e
它是倒空间的衍射强度分布函数。 40.FHKL
?0而使衍射线消失的现象成为系统消光(包括点阵消光和结构消光)
结构在b轴方向有滑移面n存在,则hol类衍射中,h+l=奇数的衍射将系统消失,这类消光称为结构消光。
随各晶粒也呈任意分布。故其倒易矢量的方向在倒易空间中也是任意分布的,因其数目为无限,则这些晶面对于的倒易点就均匀地分布在以1/dHKL为半径的球面上,此球称为倒易球。
在角因子职工由具体的衍射几何引力的一个与角度有关的式子。
洛伦茨因子和偏振因子之积称为角因子。
为了校正原子热振动对衍射强度的影响而在积分强度公式中乘上一个与温度有关的因子e试样吸收对衍射强度影响的百分数。
由于晶面多次反射和入射线与反射线的相干作用对入射线强度的衰减称为消光效应。
x射线与物质相互作用产生的二次反射波的方向与入射波方向相同,但它们之间存在着半波相-2m 48吸收因子:为了校正试样吸收对衍射线强度的影响而在积分强度公式中乘上一个因子A( θ )它表示
位差,因此,二次反射波消减入射波的振幅,使入射波的强度衰减,这种消光效应称为初级消光,(入射线通过的晶面越多,初级消光越显著,并且初级消光只能在镶嵌块内产生.
51.次级消光;各镶嵌块之间均有很小的取向角差,在这许多镶嵌块中总会有一些取向相同的,单这些同向的镶嵌块处于反射位置时,则入射线强度每通过一个处于反射位置的镶嵌块就会有一部分能量被反射,从而使入射线强度衰减,这种消光效应称为次级消光.
52.理想不完整晶体;既不存在初级消光也不存在次级消光的晶体称为理想不完整晶体.
53.运动学理论;在理想不完整晶体的基础上发展起来的衍射强度理论称为运动学理论.
54.动力学理论;在理想完整晶体的基础上发展起来的衍射强度理论称为动力学理论.
55.劳厄法;用连续x射线投射到不动的单晶体试样上产生衍射的一种试验方法.
56.衍射圆锥;在厄瓦尔德图解中,反射球与倒易球相交,其交线为一系列垂直于x射线的圆.从反射球中心向这些圆周连线组成数个从x射线为公共轴的共顶圆锥.圆锥的母线就是衍射线的方向,锥顶角等于4!!!,这样的圆锥称为衍射圆锥.
57.前反射区;衍射角2 小于90°的衍射范围称为前反射区.
58.背反射区;衍射角2 大于90°的衍射范围称背反射区/
59.指数化;衍射花样的指数化就是确定每个衍射圆环所对应的干涉指数HKL,这是测定晶体结构的重要程序之一.
60.衍射仪的基本组成;x射线发生器,衍射测角仪,辐射探测器,测量电路以及控制操作和运行软件的电子计算系统
61.测角仪平面:X射线管焦点F和接受光阑G位于同一圆周上,把这个圆周测角仪圆,该圆所在的平面称为测角仪平面
62.PDF卡片:以D——I数据组代替衍射花样而制备的衍射数据卡片
63.织构圆锥:如果通过某个与织构成一定角度的(HKL)反射面来描述丝织构时,则该反射面的倒易矢量R与织构轴承固定的取向关系,其夹角为P,由于丝织构具有轴对称特性,因此就形成了以2P为锥定焦,R为母线和以织构轴为中心轴的对顶织构圆锥。
衍射指数或干涉指数。
从而形成歪晶。但是,无论晶体形态上如何变化,同种晶体间,对应晶面夹角恒等。这就是面角守恒定律。
X射线强度的衰减程度,当物质的状态发生改变时,它保持不变。 :在连续谱的基础上增加若干条具有一定波长的谱线,也称单色X射线。
:具有连续性波长的X射线,也称多色X射线。
极点都投影到所选择的投影面上去。
范文四:X射线名词解释
------------------------------------------------------------------------------------------------
X射线名词解释
X射线,也称多色X射线。
:在连续谱的基础上叠加若干条具有一定波长的谱线。也称单色X射线。
3、短波限:电子与靶相撞,其能力(EV)全部转变为辐射光子能量,此时光子能量最大,波长最短,因此连续谱有一个下线波长&0,即为短限波
:当电子被加速到足够能量时,它便像圆周的切线方向辐射X射线波段范围的电磁波,把这种辐射称为同步辐射X射线源。(特点1)通量大,亮度高;(2)频谱宽,连续可调;(3)光束准直性好;(4)有特定的时间结构;(5)偏振性好,在电子轨道平面上基本是100&的线偏振。
X射线传播方向的单位面积上在单位时间内通过的光子数目能量总和,常用单位是J/cm2.s。
:当K层电子被激活时,原子的系统能量便由基态升高到K激发态,把这个过程称K系激发。
:产生K系激发后,K层的空位被高能级电子填充,这时产生的辐射称为K系辐射。
:物质中电子在X射线电场的作用,产生强迫振动,每个受迫振动电子便成为新电磁波源向空间的各个方向辐射同频率的电磁波,这些新的散射波之间可以发生干涉作用,把这种散射现象称为相干散射。——————————————————————————————————————
------------------------------------------------------------------------------------------------
(它不损失X射线的能量,而只是改变了它的传播方向,但对X射线方向来说确是起到了强度衰减的作用。)
:当X射线光子与束缚力不大的外层电子或自由电子碰撞时,电子获得一部分动能称为反冲电子,光子也离开原来方向,碰撞后的光子能量减少,波长增加,这样的散射现象称为非相干散射。
:物质对X射线的吸收指的是X射线能量在通过物质时转变为其他形式的能量。
出的次级标识X射线称为荧光X射线(或称第二标识X射线)。
X射线,称为荧光辐射。
X射线光子或电子的作用下失掉一个K层电子变成K激发态。若该过程中所释放的能量用来产生二次电离,使另一个核外电子脱离原子变为二次电子的现象。(产生的二次电子的能量具有固定值,这种具有特征的能量电子称为俄歇效应。)
X射线通过物体衰减后的强度与入射强度的比值称为穿透系数,既Ih/Ic=e-uH。
:单位体积物质对X射线强度的衰减程度,它与物质的密度成正比(u=ump)。
:表示单位重量物质对X射线强度衰减程度。当物质状态发生改变时,它保持不变。(um)
:物质对电磁辐射的吸收随辐射波长的减小而减小,当波长减小至某一限度时质量衰减系数骤增,此时的波长称为吸收限。(吸收限为X射线性状的特殊标识,并与原子的能级的精细结构一一对应。) ——————————————————————————————————————
------------------------------------------------------------------------------------------------
空间点阵是从晶体结构中抽象出来的几何图形,它反映了晶体结构中最基本的几何特征,不能脱离晶体的结构而单独存在。(空间点阵+结构基元=晶体结构。)
:空间点阵中的几何点。21点阵的基本单元称为阵胞,它是空间点阵几何形象的代表。
22简单阵胞:只在顶点上有阵点的阵胞
23:用来描述阵胞的形状和大小的,相交于某一个点的三个棱边上的点阵周期a,b,c以及他们之间的夹角α β γ。
形式,它的许多性质与晶体点阵存在倒易关系。
那条直线称为晶带轴,晶带轴的晶向指数即为该近代的指数。
这个关系叫做晶带定律。
面,它们所遵循的条件是Hu+Kv+Lw=N,称上式为广义晶带定律
强,发生反射,X射线的这种反射称为选择反射。 :把(hkl)晶面n级反射成为与(hkl)晶面平行,面间距为dHKL=1dhkl的晶面的一级反射。n
面间距为dHKL的晶面并不一定是晶体中的原子面,而是为了简化布拉格方程所引入的反射面,这样的反射面称为干涉面。 在晶体学中阵点平面和阵点直线的空间取向分别用晶面指数和晶向指数来表示。 当满足衍射条件时,衍射矢量的方向就是衍射晶面的法线方向,衍射矢量的长度与反射晶面族面间距的倒数成比例而λ相当于比例系数。 在厄瓦尔德图解中,以矢量s0/λ的起端为中心,从1/λ为半径所画的一个球。 f,表征一个原子散射和一个电子散射之间的——————————————————————————————————————
------------------------------------------------------------------------------------------------
对应关系,(即一个原子的相干散射强度为?Ia?f2一个原子散射的相干散射波振幅Ie,f称为原子散射因子)f=一个电子散射的相干散射波振幅?Aa
Ae ?k时,原子散射因子f的值就会出现明显的波动,这种现象称为原子的反常散射。 用来表征单胞的相干散射与单电子散射之间的对应关系的参量:
FHKL?一个单胞内所有原子散射的相干散射振幅
一个电子散射的相干散射振幅?Ab
e
它是倒空间的衍射强度分布函数。 40.FHKL
?0而使衍射线消失的现象成为系统消光(包括点阵消光和结构消光)
结构在b轴方向有滑移面n存在,则hol类衍射中,h+l=奇数的衍射将系统消失,这类消光称为结构消光。
随各晶粒也呈任意分布。故其倒易矢量的方向在倒易空间中也是任意分布的,因其数目为无限,则这些晶面对于的倒易点就均匀地分布在以1/dHKL为半径的球面上,此球称为倒易球。
在角因子职工由具体的衍射几何引力的一个与角度有关的式子。
洛伦茨因子和偏振因子之积称为角因子。
为了校正原子热振动对衍射强度的影响而在积分强度公式中乘上一个与温度有关的因子e试样吸收对衍射强度影响的百分数。
由于晶面多次反射和入射线与反射线的相干作用对入射线强度——————————————————————————————————————
------------------------------------------------------------------------------------------------
的衰减称为消光效应。
x射线与物质相互作用产生的二次反射波的方向与入射波方向相同,但它们之间存在着半波相-2m 48吸收因子:为了校正试样吸收对衍射线强度的影响而在积分强度公式中乘上一个因子A( θ )它表示
位差,因此,二次反射波消减入射波的振幅,使入射波的强度衰减,这种消光效应称为初级消光,(入射线通过的晶面越多,初级消光越显著,并且初级消光只能在镶嵌块内产生.
51.次级消光;各镶嵌块之间均有很小的取向角差,在这许多镶嵌块中总会有一些取向相同的,单这些同向的镶嵌块处于反射位置时,则入射线强度每通过一个处于反射位置的镶嵌块就会有一部分能量被反射,从而使入射线强度衰减,这种消光效应称为次级消光.
52.理想不完整晶体;既不存在初级消光也不存在次级消光的晶体称为理想不完整晶体.
53.运动学理论;在理想不完整晶体的基础上发展起来的衍射强度理论称为运动学理论.
54.动力学理论;在理想完整晶体的基础上发展起来的衍射强度理论称为动力学理论.
55.劳厄法;用连续x射线投射到不动的单晶体试样上产生衍射的一种试验方法.
56.衍射圆锥;在厄瓦尔德图解中,反射球与倒易球相交,其交线为一系列垂直于x射线的圆.从反射球中心向这些圆周连线组成数个从x——————————————————————————————————————
------------------------------------------------------------------------------------------------
射线为公共轴的共顶圆锥.圆锥的母线就是衍射线的方向,锥顶角等于4!!!,这样的圆锥称为衍射圆锥.
57.前反射区;衍射角2 小于90?的衍射范围称为前反射区.
58.背反射区;衍射角2 大于90?的衍射范围称背反射区/
59.指数化;衍射花样的指数化就是确定每个衍射圆环所对应的干涉指数HKL,这是测定晶体结构的重要程序之一.
60.衍射仪的基本组成;x射线发生器,衍射测角仪,辐射探测器,测量电路以及控制操作和运行软件的电子计算系统
61.测角仪平面:X射线管焦点F和接受光阑G位于同一圆周上,把这个圆周测角仪圆,该圆所在的平面称为测角仪平面
62.PDF卡片:以D——I数据组代替衍射花样而制备的衍射数据卡片
63.织构圆锥:如果通过某个与织构成一定角度的(HKL)反射面来描述丝织构时,则该反射面的倒易矢量R与织构轴承固定的取向关系,其夹角为P,由于丝织构具有轴对称特性,因此就形成了以2P为锥定焦,R为母线和以织构轴为中心轴的对顶织构圆锥。
衍射指数或干涉指数。
从而形成歪晶。但是,无论晶体形态上如何变化,同种晶体间,对应晶面夹角恒等。这就是面角守恒定律。
X射线强度的衰减程度,当物质的状态发生改变时,它保持不变。 :在连续谱的基础上增加若干条具有一定波长的谱线,也称单色X射线。
:具有连续性波长的X射线,也称多色X射线。
——————————————————————————————————————
------------------------------------------------------------------------------------------------
极点都投影到所选择的投影面上去。
——————————————————————————————————————
范文五:X射线名词解释汇总
中南大学材料院
X 射线名词解释汇总(部分)
X 射线强度:垂直与X 射线传播方向的单位面积上在单位时间内所通过的光子数目的能量总和。
标识X 射线谱:连续谱的基础上叠加若干条一定波长的谱线。
短波限:连续X 射线谱的强度随波长的变化而连续变化,每条曲线都有一个强度最杂志,并在短波方向上有一个波长极限。即为短波限。
吸收限:物质对电磁辐射的吸收随辐射的波长减少而减少,当波长减少至某一限度时质量衰减系数突然增大,此时的波长称为吸收限(波长)。
相干散射:物质中的电子在X 射线电场的作用下受迫振动,每个受迫振动的电子便成为新的电磁波源向空间各个方向辐射同频率的电磁波,这些新的散射波之间可以发生稳定的相互干涉作用。把这种散射现象称作相干散射。
非相干散射:X 射线光子与束缚力不大的外层电子或者自由电子碰撞,电子获得一部分能量成为反冲电子,光子离开原来的传播方向;碰撞后光子的能量减少,波长增加,这样的散射成为非相干散射。
中南大学材料院
光电效应:光子激发原子所发生的激发和辐射过程成为光电效应。被击出的电子称为光电子。
俄歇效应:原子在入射的X 射线光子或者电子的作用下失掉一个k层电子变为K 激发态,若该过程释放出来的能量用来产生二次电离而使得另外一个核外电子脱离变为二次电子的现象。
线(质量)衰减系数:单位体积(重量)物质对X 射线强度的衰减程度。
倒易点阵:在晶体点阵的基础上按照一定的对应关系建立起来的几何图形,是晶体整点正点阵的另一种表达方式。许多性质与晶体点阵存在着倒易的关系。
晶体投影:三维晶体结构中的晶向和晶面位置关系和数量关系投影到二维平面上来。
晶带轴定律:凡属于[uvw]晶带的晶面,它的晶面指数{hkl}必定满足
H u +K v +Lw =0
的关系式;这个关系式称为晶带轴定律。
选择反射:X 射线照射到原子面上,只有当λ,θ,d 三者之间满足布拉格方程
中南大学材料院
2d sin θ=λ
时才能发生反射。
散射因子:f ;表征一个原子散射和一个电子散射之间对应关系的参
f =
一个原子散射的相干散射波振幅一个电子散射的相干散射波振幅
=A a A c
量
结构因子:F H K L ,表征单胞的相干散射与单电子散射之间的对应关系参量;
F H K L =
一个单胞内所有原子的相干散射振幅
一个电子散射的相干散射振幅
=A b A e
干涉面: 干涉指数:
X 射线定性分析注意事项:
1. 实验数据存在一定误差。 2.晶面间距比相对强度I 0I 3. 低角度线比高角度线重要 4.强线比弱线重要 5. 重视特征线 6.弄清试样来源和化学成分 步骤:
1. 获得衍射花样;
2. 计算晶面间距和相对强度值 3. 查阅PDF 卡片 4. 检索匹配
中南大学材料院
X 射线定量分析:
K 值法原理与公式推导: 测定j 相含量,内标物质s
根据衍射强度公式:
I j =C K
w j
j
n +1
'
2ρj ∑w j (μm ) j
j =1
I s =C K
w s
j
n +1
2ρs ∑w j (μm ) j
j =1
I j I s
=K
j s
w j w s
'
K 值测定:制备一个待测相和内标物质重量百分数1:1的复合试样,通过测定强度比I K 值法优点:
1.K 的值与待测相和内标物质含量无关,因此可以任意选取内标物质。
2.K 值的测定简单,不需要测绘定标曲线。
3.K 值具有常数意义。只要待测相,内标物质相同,实验条件一定,都可以使用同一个精确测定的K 值。
j
I s
的值便可求出K 。